Теоретические основы электротехники. Белоус А.В. - 32 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СамГУПС | Самара

Составители: 

Рубрика: 

;αIA
111
sin⋅−= ;
2
1
2
1
)L(R
U
I
m
ω
+
=
;α
вх 11
ϕ
ϕ
−
=
R
ωL
1
1
arctan=
ϕ
и решение
;eα)αt(I(t)i
τ
t
)(
⎪
⎭
⎪
⎬
⎫
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
⋅−+=
−
1
111
1
sinsin
ω
/RLτ
11
=
. (42)
Выражение (42) является решением уравнения (32) до момента
1
t , в
котором
)(
1
)1(
ti становится равным
гр
i . Уравнение
гр
)(
i)(ti =
1
1
(43)
служит для определения момента
1
t смены отрезков аппроксимации (
1
t -
также начало второго интервала аппроксимации). Если функция
)(
)1(
ti
такова, что
гр
iti <)(
)1(
при любых t , то смены аппроксимации не требуется
и
)(
)1(
ti является окончательным решением уравнения (32). Если же )(
)1(
ti
достигает значения
гр
i , то по (43) находим графическим построением
момент
1
t начала аппроксимации )(
)2(
ti .
Функция
)(
)2(
ti определяется следующим образом. Так как на
втором интервале времени
гр
iti ≥)(
)2(
, то
2
LL
=
. Значение произвольной
постоянной
2
A в выражении (41) следует вычислить, используя закон
коммутации: ток через обмотку в момент коммутации
1
t
(в момент смены
1
L
на
2
L ) сохраняется неизменным; поэтому должно быть:
гр
)()(
i)(ti)(ti ==
1
2
1
1
(44)
Подставляя (41) с
2=n и
11
tt
n
=
−
в (44), получаем выражение для
2
A :

Страницы