Моделирование турбулентных течений. Белов И.А - 78 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

БГТУ «ВОЕНМЕХ» | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

78
вень «накачки» турбулентности в случае оптимальной по профильному сопротивле-
нию компоновки почти в три раза ниже по сравнению с уровнем турбулентности для
течения в ближнем следе за затупленным телом.
Рис.27
На рис.27 (а-д) показаны картины полей характеристик турбулентного обтекания
профиля автомобиля «Фолксваген» вблизи подвижного экрана при
Re = 10
7
и со-
поставление расчетных и экспериментальных распределений вдоль хорды профиля
коэффициента статического давления
C
p
: а – линии тока, соответствующие значе-
ниям функции тока: -0.03, -0.01, -0.005, -0.001, 0, 0.001, 0.005, 0.01, 0.03, 0.1, 0.2, 0.3;
б – профили продольной составляющей скорости; в – изобары с шагом 0.05 от –0.75
до 0.5; г – картины изолиний кинетической энергии турбулентных пульсаций
k
, на-
несенных с шагом 0.005 от 0.005 до 0.05; д – то же для вихревой вязкости
÷
t
, нане-
сенных с шагом 0.0005 от фонового значения 0.0015 до 0.0025; построенные вдоль
хорды профиля рассчитанные значения
C
p
(кривые 1 на рис.27,е,ж) относятся к
верхней и нижней сторонам профиля соответственно, экспериментальные данные
(точки 2) для сравнения взяты из работ Бушхейма-Роха-Вюстберга (1989) и Китоха-
Кобаяши-Моруока (1986). Как и на рис.25-26, в расчетах применяется модель
k
à
ε
с пристеночными функциями.
Как подчеркивается в работе Грабарника-Исаева (1998), для рассматриваемого
течения характерно развитие двух сдвиговых потоков: пристеночной струи вдоль эк-
рана и отрывного течения в криволинейном канале за обращенной назад ступень-
кой. Поле давления сильно неоднородно с высоким разрежением в выпуклой части
профиля. Правильно воспроизводится зона повышенного давления в окрестности
лобового стекла. Там возникает тонкая и непротяженная отрывная зона. В просвете
                                                                                          78

вень «накачки» турбулентности в случае оптимальной по профильному сопротивле-
нию компоновки почти в три раза ниже по сравнению с уровнем турбулентности для
течения в ближнем следе за затупленным телом.




                                          Рис.27

    На рис.27 (а-д) показаны картины полей характеристик турбулентного обтекания
                                                                                     7
профиля автомобиля «Фолксваген» вблизи подвижного экрана при Re = 10 и со-
поставление расчетных и экспериментальных распределений вдоль хорды профиля
коэффициента статического давления C p : а – линии тока, соответствующие значе-
ниям функции тока: -0.03, -0.01, -0.005, -0.001, 0, 0.001, 0.005, 0.01, 0.03, 0.1, 0.2, 0.3;
б – профили продольной составляющей скорости; в – изобары с шагом 0.05 от –0.75
до 0.5; г – картины изолиний кинетической энергии турбулентных пульсаций k , на-
несенных с шагом 0.005 от 0.005 до 0.05; д – то же для вихревой вязкости ÷ t , нане-
сенных с шагом 0.0005 от фонового значения 0.0015 до 0.0025; построенные вдоль
хорды профиля рассчитанные значения C p (кривые 1 на рис.27,е,ж) относятся к
верхней и нижней сторонам профиля соответственно, экспериментальные данные
(точки 2) для сравнения взяты из работ Бушхейма-Роха-Вюстберга (1989) и Китоха-
Кобаяши-Моруока (1986). Как и на рис.25-26, в расчетах применяется модель k à ε
с пристеночными функциями.
    Как подчеркивается в работе Грабарника-Исаева (1998), для рассматриваемого
течения характерно развитие двух сдвиговых потоков: пристеночной струи вдоль эк-
рана и отрывного течения в криволинейном канале за обращенной назад ступень-
кой. Поле давления сильно неоднородно с высоким разрежением в выпуклой части
профиля. Правильно воспроизводится зона повышенного давления в окрестности
лобового стекла. Там возникает тонкая и непротяженная отрывная зона. В просвете

Страницы