ВУЗ:
Составители:
56
;322,0cos)exp(
=
−
k
x
k
x
;645,0)sin)(cosexp(
=
+
− k
x
k
x
k
x
.0)sin)(cosexp(
=
−
−
k
x
k
x
k
x
Дополнительные напряжения будут равны:
.
6
;
6
;;
22
кр
кр
кр
кр
s
K
s
M
s
T
s
U
KMtU
±=σ±=σ=σ=σ
Кроме того, у края оболочки возникают напряжения среза
.
s
N
=τ
Полные напряжения будут равны
.;;
крмем
2
крмем
1
s
N
KttMUU
=τσ±σ+σ=σσ±σ+σ=σ
В общем случае значения сил Р
0
и моментов М
0
неизвестны и требуется
их определение. Для этого используются уравнения совместности деформа-
ции сопрягаемых оболочек. Суть этих уравнений сводится к условию равен-
ства между собой линейных и угловых перемещений краев в месте соедине-
ния оболочек. Наиболее общая система таких уравнений имеет вид
⎪
⎩
⎪
⎨
⎧
θ+θ+θ=θ+θ+θ
Δ+
Δ+Δ=Δ+Δ+Δ
−−
−−
,
;
"''
)(
''
вн
''
)(
'
вн
"''
)(
''
вн
''
)(
'
вн
MoPPoMoPPo
MoPPoMoPPo
где Δ - радиальное перемещение оболочек;
θ - угловое перемещение их краев.
Верхние индексы относятся к сопрягаемым оболочкам. Нижний индекс «вн»
характеризует деформации под действием внешних сил, например, под дей-
ствием давления, а индекс «(Р
0
-Р)» – указывает на то, что деформация про-
изошла под действием алгебраической суммы краевой силы Р
0
и распорной
силы Р. При плавном соединении оболочек
00sin
=
°
−
=
U
P
,
к чему следует всегда стремиться.
Линейные и угловые перемещения от действия внутреннего давления
определяются следующими формулами.
1. Сферическая оболочка. Радиальное перемещение по главному радиу-
су R
).1(
2
2
вн
μ−=Δ
sE
pR
Перемещение по радиусу параллельного круга
.sin)1(
2
0
2
вн
ϕμ−=Δ
sE
pR
θ
вн
=0.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »
