Составители:
Рубрика:
Учитывая, что обратная величина проводимости ячейки Т равна сумме
обратных величин проводимостей
Y(T
S
) слоев Т
S
, имеем:
1
**
1
−
⎟
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
⋅γ
=
∫
∫
l
S
dl
dS
Y
.
(2.44)
Это выражение определяет проводимость ячейки
Т с измененной
характеристикой среды. Изменение заключалось в том, что в область ячейки
Т
было помещено множество бесконечно тонких пластин c
γ
= ∞. Согласно
выводам [72,73,74] это может приводить лишь к увеличению проводимости.
Следовательно,
YY ≥
**
. (2.45)
Для композиционного ЖМК (рис.2.5) завышенная проводимость
**
1
Y
ячейки
Т с одним волокном основы может быть определена как проводимость
бесконечного числа слоев элементарной толщины
dS с площадью S,
совпадающей с поверхностью, образуемой осями
Х и Z. Проводимость такого
слоя
Y
S
имеет различные значения по оси X, поскольку ток I проходит как
через жидкий металл, так и через волокно основы радиуса
r , то есть
1
0
**
1
−
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
=
∫
b
S
Y
dy
Y
, (2.46)
где
∫
⋅γ=
a
S
dxaY
0
2
- проводимость слоя элементарной толщины, умноженной
на величину этой толщины.
В этом случае функция
(
)
yx,
γ
=
γ
также принимает значения или
0
γ
, или
1
γ
. Поэтому с учетом рис.2.7 для величины Y
S
имеем
при
r
y ≤≤0
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- …
- следующая ›
- последняя »
