Составители:
Рубрика:
∫
π
α⋅+
α
=
2
0
cos1 р
d
M
(2.38)
Подставив (2.38) в выражение (2.37), получим
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
π
⋅
⋅
= M
рb
r
J
2
1
(2.39)
Затем подставив (2.36) и (2.39) в выражение (2.32), получим:
(
)
b
ra
M
рb
r
a
Y
−γ
+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
π
⋅
⋅γ
=
00
*
1
22
(2.40)
Откуда
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
π
γ⋅
=
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−+
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
π
γ
= KM
р
K
b
a
raM
р
r
b
a
Y 1
2
2
2
2
0
2
0
*
1
, (2.41)
где
М определяется из выражения (2.38) [75]
⎪
⎪
⎪
⎪
⎩
⎪
⎪
⎪
⎪
⎨
⎧
>
−
+
−
−
+
+
−
≤
+
−
−
=
1,
1
1
1
1
1
1
ln
1
1
1,
1
1
arctg
1
2
2
2
2
2
р
р
р
р
р
р
р
р
р
р
M
(2.42)
При определении завышенного значения проводимости
**
Y
ячейки Т
представим себе, что теперь в нее поместили множество бесконечно тонких
пластинок с
γ
= ∞, поверхности которых ориентированы по осям Х и Z
(рис.2.7). Теперь ячейка
Т оказывается разбитой на множество последовательно
включенных слоев
Т
S
с конечным сечением S и элементарной толщиной dl. В
свою очередь, эти слои можно разбить на параллельно соединенные участки с
элементарным сечением
dS , имеющие проводимость
dl
dS⋅
γ
. Поэтому
проводимость
Y(T
S
) слоев Т
S
будет определяться выражением
∫
⋅γ
=
S
S
dl
dS
TY )(
. (2.43)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 39
- 40
- 41
- 42
- 43
- …
- следующая ›
- последняя »
