Физика. Ч.1. Белякова В.И - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПбГАСУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

58 59
выражение (6.22) примет вид
).(
12
TTR
M
m
A -=
(6.23)
С учетом выражений подразд. 6.4 первое начало термодинамики
для изобарного процесса в дифференциальной форме можно представить
в виде
.dddd TR
M
m
TC
M
m
TC
M
m
Q
vp
+==
(6.24)
Изотермический процесс (T = const). Уравнением изотермического
процесса является закон Бойля – Мариотта
.
const
=
PV
(6.25)
Диаграмма изотермического процесса приведена на рис. 6.4.
Работа в изотермическом процессе (T = const) может быть
определена как
.lnln
d
d
2
1
1
2
2
1
2
1
P
P
RT
М
m
V
V
RT
М
m
V
V
RT
М
m
VPA
V
V
V
V
====
òò
(6.26)
Согласно первому на-
чалу термодинамики
,
d
d
Q
=
так как
0
d
=
U
при
.
const
=
T
В изотермическом
процессе все количество
теплоты, сообщаемой газу,
расходуется им на соверше-
ние работы против вне-
шних сил.
.lnlnln
1
2
11
2
1
11
2
1
V
V
VP
P
P
VP
P
P
RT
М
m
AQ ====
(6.27)
Теплоемкость изотермического процесса стремится к бесконечности, т. е.
.
d
d
¥®=
T
Q
C
(6.28)
6. 6. Адиабатический процесс
Адиабатическим называется процесс, при котором отсутствует
теплообмен между термодинамической системой и окружающей сре-
дой
).
0
d
(
=
Q
Из первого начала следует, что
,
d
d
U
-
=
(6.29)
или
.dd TCVP
v
-
=
(6.30)
Найдем уравнение, связывающее параметры состояния в адиабат-
ном процессе. Для этого продифференцируем уравнение состояния для
1 моля газа:
.
d
d
d
T
R
P
V
V
P
=
+
(6.31)
Разделив уравнение (6.31) на выражение (6.30), получим
.
d
dd
V
VP
V
C
CC
C
R
VP
PVVP
-
-=-=
+
(6.32)
Разделим переменные, тогда с учётом
g=
V
P
C
С
выражение (6.32)
примет вид
.
dd
V
V
P
P
g-=
(6.33)
Интегрируя (6.32) в пределах от Р
1
до Р
2
и от V
1
до V
2
, полу-
чим
Т – растет
Т
1
Т
2
Т
3
Р
V
Рис. 6.4

Страницы