ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
6
Пусть
ф
τ - время нарастания
выходного сигнала до 0,9 его
максимума , тогда из (21) имеем ./6,43,2
0
ωττ Q
ф
=≈
Поскольку при
и
t τ≤ радиоимпульс (14) и сигнал (15) совпадают, то при
подаче на вход одиночного контура радиоимпульса (21) выходной сигнал при
и
t τ≤
описывается выражением (11), куда необходимо подставить (18) и (19).
Аналогичным образом можно рассмотреть процесс на спаде входного
радиоимпульса (14). Если ττ >>
и
, то при
и
t τ≥ огибающая процесса на выходе
одиночного контура будет иметь вид
()
.exp
1
22
0
2
−
−
∆+
=
τ
τ
τω
и
tQ
ts
Рассмотрим прохождение прямоугольного радиоимпульса (14) через два
одинаковые связанные контура, каждый из которых обладает добротностью Q
и резонансной частотой
0
ω . Полагаем, что контура настроены на частоту
заполнения импульса (14), так что .0,
010
=∆= ωωω Тогда функция (10)
перепишется как
()
()
,
1
22
2
2
Qkj
kQ
jK
c
+Ω+
=Ω
⋅
τ
(22)
где
k
-коэффициент связи между контурами . Нормированная АЧХ связанных
контуров определяется выражением
()
(
)
()
()()
.
16181
1
2
2
442222
2
22
22
0
2
QfQfQkQk
Qk
fK
fK
fD
δδ
π
π
+−++
+
==
Подставляя (16) и (22) в (9), получаем, что огибающая выходного процесса на
фронте прямоугольного импульса имеет вид
()
.cossin
1
exp1
1
22
2
2
+
−−
+
=
τττ
tkQtkQ
kQ
t
Qk
kQ
tA (23)
В частном случае критической связи , когда
Qk /1
=
и
1
=
kQ
, получаем
()
.cossinexp1
2
2
+
−−=
τττ
tttQ
tA
Поскольку при
и
t τ≤ радиоимпульс (14) и сигнал (15) совпадают, то при подаче
на вход связанных контуров радиоимпульса (14) выходной сигнал при
и
t τ≤
обладает огибающей (23). Аналогичным образом можно рассмотреть процесс
на спаде радиоимпульса (14). Если ττ >>
и
, то при
и
t τ≥ огибающая процесса на
выходе связанных контуров описывается выражением
()
.cossin
1
exp
1
22
2
2
−
+
−
−
−
+
=
τ
τ
τ
τ
τ
τ
иии
t
kQ
t
kQ
kQ
t
Qk
kQ
tA
К тем же результатам приходим, применяя временной метод . Так, например,
для одиночного контура в (13) требуется положить
()
−=
τ
ω
t
tG exp
0
и
(
)
.0= tγ
III. Практическая часть
Описание лабораторной установки
При выполнении работы используются следующие
радиоэлектронные приборы:
6
П усть τ ф - в р е мя на р а ста ния в ыхо д но го сигна ла д о 0,9 е го
ма ксимума , то гд а из(21) име е м τ ф ≈ 2,3τ = 4,6Q / ω 0 .
П о ско льку пр и t ≤ τ и р а д ио импульс (14) и сигна л (15) со в па д а ют, то пр и
по д а ч е на в хо д о д ино ч но го ко нтур а р а д ио импульса (21) в ыхо д но й сигна л пр и
t ≤ τ и о писыв а е тся в ыр а ж е ние м (11), куд а не о бхо д имо по д ста в ить (18) и (19).
А на ло гич ным о бр а з о м мо ж но р а ссмо тр е ть пр о ц е сс на спа д е в хо д но го
р а д ио импульса (14). Е сли τ и >> τ , то пр и t ≥ τ и о гиба юща я пр о ц е сса на в ыхо д е
t −τ
о д ино ч но го ко нтур а буд е тиме ть в ид s2 (t ) =
Q
exp − и
.
1 + ∆ω τ 2
0
2
τ
Ра ссмо тр им пр о хо ж д е ние пр ямо уго льно го р а д ио импульса (14) ч е р е зд в а
о д ина ко в ые св яз
а нные ко нтур а , ка ж д ый изко то р ых о бла д а е т д о бр о тно стью Q
и р ез о на нсно й ч а сто то й ω 0 . П о ла га е м, ч то ко нтур а на стр о е ны на ч а сто ту
за по лне ния импульса (14), та к ч то ω 0 = ω 1 , ∆ω 0 = 0 . Т о гд а функц ия (10)
пе р е пиш е тся ка к
⋅ kQ 2
K c ( jΩ ) = , (22)
(1 + jΩτ )2 + k 2Q 2
гд е k -ко эффиц ие нт св яз и ме ж д у ко нтур а ми. Н о р мир о в а нна я А ЧХ св яз
а нных
ко нтур о в о пр е д е ляе тся в ыр а ж е ние м
K (2π f ) 1 + k 2Q 2
D2 ( f ) = = .
K (2π f 0 ) (1 + k Q )
2 2 2
+ 8(1 − k 2Q 2 )δ f 2Q 2 + 16δ f 4Q 4
П о д ста в ляя (16) и (22) в (9), по луч а е м, ч то о гиба юща я в ыхо д но го пр о ц е сса на
фр о нте пр ямо уго льно го импульса име е тв ид
kQ 2 t 1 kQ t
A2 (t ) =
kQ t
2 2
1 − exp − sin + cos . (23)
1+ k Q τ kQ τ τ
В ч а стно м случ а е кр итич е ско й св язи, ко гд а k = 1 / Q и kQ = 1 , по луч а е м
Q t t
A2 (t ) =
t
1 − exp − sin + cos .
2 τ τ τ
П о ско льку пр и t ≤ τ и р а д ио импульс (14) и сигна л (15) со в па д а ют, то пр и по д а ч е
на в хо д св яз а нных ко нтур о в р а д ио импульса (14) в ыхо д но й сигна л пр и t ≤ τ и
о бла д а е то гиба юще й (23). А на ло гич ным о бр а з о м мо ж но р а ссмо тр е ть пр о ц е сс
на спа д е р а д ио импульса (14). Е сли τ и >> τ , то пр и t ≥ τ и о гиба юща я пр о ц е сса на
в ыхо д е св яз а нных ко нтур о в о писыв а е тся в ыр а ж е ние м
kQ 2 t −τ 1 t −τ и t −τ
A2 (t ) = exp − и
sin kQ + cos kQ и
.
1+ k Q
2 2
τ kQ τ τ
К те м ж е р е з
ульта та м пр ихо д им, пр име няя в р е ме нно й ме то д . Т а к, на пр име р ,
д ля о д ино ч но го ко нтур а в (13) тр е буе тся по ло ж ить G (t ) = ω 0 exp − и γ (t ) = 0 .
t
τ
III. П р а ктич е ска я ч а сть
О писа ние ла бо р а то р но й уста но в ки
П р и в ыпо лне нии р а бо ты испо льзуютсясле д ующие р а д ио эле ктр о нные пр ибо р ы:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
