Составители:
120
Разложение в ряд Фурье косинусоидальных импульсов при угле отсеч-
ки
θ = π/2 дает, как известно,
π
1
I
I
max
ср
= . Поэтому мощность, потребляемая
транзисторами обоих плеч,
maxккксрк0
IE
π
2
IE2P == . (7.14)
Отсюда, с учетом (7.13), КПД каскада в режиме В
ξ
4
π
E
U
4
π
P
P
η
к
кэm
0
~
B
=== , (7.15)
где
к
кэm
E
U
ξ
= − коэффициент использования коллекторного напряжения.
Мощность, рассеиваемая на усилительном элементе, Р
к
= Р
0
– Р
~
, казалось
бы, должна уменьшаться с увеличением мощности, выделяемой в нагруз-
ке P
~
. На самом деле эта зависимость выражается сложнее в силу того, что
мощность, потребляемая от источника питания, увеличивается пропор-
ционально амплитуде выходного напряжения, а полезная мощность
Рис. 7.4. Выходная динамическая характеристика двухтактного
каскада усиления в режиме В
0′
I
кэm
=βI
бm
=I
кmax
i′
к
А
E′
к
0
″
i
″
к
C
C′
B
B′
U
′
кэm
U″
кэm
E″
к
U″
ост
U′
ост
ω
t
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 117
- 118
- 119
- 120
- 121
- …
- следующая ›
- последняя »
