ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
9
.i,
dt
)t(d
dt
)t(d
v
e
L
πβ
ϕϕ
β
φϕϕ
1221
2
2
1 −
−=
+=
В общем случае система уравнений (26) может быть решена
только численно. Интегрируя (26), можно определить все важней-
шие характеристики сквида, а также чувствительность, определяе-
мую выражением
.
V
S
I
e
Φ∂
∂
=
Критический ток, вольтамперная, вольтпотоковая
характеристики и чувствительность dc-сквида
Пусть 0
=
Φ
e
, тогда при токе смещения I, меньшем удвоенно-
го значения критического тока I
c
, I < 2I
c
, ток, протекающий через
джозефсоновские переходы, будет являться сверхпроводящим
(
)
2121
ϕ
ϕ
sinsinI)t(I)t(II
css
+
=
+
=
или
).sin()cos(II
c
2
2
2
2112
ϕ
ϕ
ϕ
ϕ
+
−
= (27)
Рис. 3. Зависимость максимального сверхтока I
m
от полного потока в контуре
Φ
10
Используя (11), запишем ток I в виде
).sin()cos(II
c 1
00
2 ϕππ +
Φ
Φ
Φ
Φ
= (28)
Отсюда можно видеть, что максимальный сверхпроводящий ток
)cos(II
cm
0
2
Φ
Φ
= π (29)
является периодической функцией полного потока, захваченного
контуром. Как видно из рис. 3, |I
m
| = 2I
c
при
0
Φ
=
Φ
n , где n = 0,1,2,...,
т. е. при целом значении квантов захваченного потока. При числе
квантов, равном полуцелому числу n+1/2, I
m
=0. Зависимость I
m
от
внешнего потока
e
Φ
будет также функцией от индуктивности кон-
тура или от параметра
β
. В соответствии с выражением (10)
()
−
Φ
Φ
=
−Φ
Φ
=
c
e
cecm
I
J
cosILJcosII
2
22
00
πβ
π
π
(30)
зависит от параметра
β
. Чем больше
β
, тем меньше разность
m
I
∆
между значениями I
m
при 0
=
Φ
e
и его значением при
0
50
Φ
=
Φ
,
e
(при 0
→
∆
∞
→
m
I,
β
). При 0
→
β
, т. е. при
0
→
L
,
e
Φ
→
Φ
,
1
2
→
∆
c
m
I
I
. Таким образом, изменение внешнего потока при заданном
β
приведет к изменению максимального критического тока; I
m
ми-
нимален при 50
0
,
e
=
Φ
Φ
и максимален
(
)
cm
II 2|| = при 0
0
=
Φ
Φ
e
и
1
0
=
Φ
Φ
e
.
1 dϕ ( t ) dϕ 2 ( t ) 2φ ϕ − ϕ1 Используя (11), запишем ток I в виде
v= 1 + , iL = e − 2 .
2 dt dt β πβ Φ Φ
I = 2 I c cos( π ) sin( π + ϕ1 ). (28)
В общем случае система уравнений (26) может быть решена Φ0 Φ0
только численно. Интегрируя (26), можно определить все важней- Отсюда можно видеть, что максимальный сверхпроводящий ток
шие характеристики сквида, а также чувствительность, определяе-
мую выражением Φ
I m = 2 I c cos( π ) (29)
Φ0
∂V
S = .
является периодической функцией полного потока, захваченного
∂Φ e I
контуром. Как видно из рис. 3, |Im| = 2Ic при Φ = nΦ 0 , где n = 0,1,2,...,
Критический ток, вольтамперная, вольтпотоковая т. е. при целом значении квантов захваченного потока. При числе
характеристики и чувствительность dc-сквида квантов, равном полуцелому числу n+1/2, Im=0. Зависимость Im от
внешнего потока Φ e будет также функцией от индуктивности кон-
Пусть Φ e = 0 , тогда при токе смещения I, меньшем удвоенно- тура или от параметра β . В соответствии с выражением (10)
го значения критического тока Ic, I < 2Ic, ток, протекающий через
π
джозефсоновские переходы, будет являться сверхпроводящим I m = 2 I c cos (Φ e − LJ ) = 2 I c cosπ Φ e − πβJ (30)
I = I1s ( t ) + I 2 s ( t ) = I c (sinϕ1 + sinϕ 2 ) Φ0 Φ 0 2Ic
или зависит от параметра β . Чем больше β , тем меньше разность ∆ I m
ϕ − ϕ1 ϕ + ϕ2
I = 2 I c cos( 2 ) sin( 1 ). (27) между значениями Im при Φ e = 0 и его значением при Φ e = 0,5Φ 0
2 2
(при β → ∞ , ∆ I m → 0 ). При β → 0 , т. е. при L → 0 , Φ → Φ e ,
∆I m
→ 1 . Таким образом, изменение внешнего потока при заданном
2I c
β приведет к изменению максимального критического тока; Im ми-
Φe Φe
нимален при = 0 ,5 и максимален (| I m |= 2 I c ) при =0 и
Φ0 Φ0
Φe
= 1.
Φ0
Рис. 3. Зависимость максимального сверхтока Im
от полного потока в контуре Φ
9 10
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »
