Составители:
Рубрика:
Так как реактивные составляющие токов параллельных ветвей за-
висят только от реактивных проводимостей и напряжения на зажимах
цепи, то может оказаться, что ток в неразветвленной части цепи будет
значительно меньше каждого из токов параллельных ветвей. Если же
активные сопротивления ветвей равны нулю, то ток в неразветвленной
части цепи равен нулю. Это значит, притока энергии от источника нет,
но в замкнутом контуре, образуемом индуктивностью и емкостью,
проходит переменный ток, под действием которого происходит не-
прерывное превращение энергии электрического поля, запасенной
конденсатором, в энергию магнитного поля, запасаемому индуктивно-
стью и наоборот.
Явление резонанса токов используется для повышения коэффици-
ента мощности (cos
ϕ
) электрических установок. Если подключить ем-
кость параллельно приемнику электрической энергии, то, в зависимо-
сти от величины этой емкости, мы можем полностью или частично
компенсировать реактивную составляющую тока приемника, а следо-
вательно, улучшить cos
ϕ
.
12
LKaKaKa
IIIIII
&&&&&&
++=+=
Реальная катушка L, кроме индуктивной проводимости, обладает
еще и активной. Поэтому полный ток, потребляемый катушкой из се-
ти, равен геометрической сумме активного и индуктивного тока. На
рис. 2.2а представлена эквивалентная схема замещения, где разделены
активная и индуктивная проводимости катушки. Для этой схемы ток,
проходящий в неразветвленной части цепи, будет равен:
Такое преобразование позволяет экспериментально определить
параметры катушки, построив векторную диаграмму (рис. 2.2б).
I
O
A
I
a
I
K
I
LK
C
B
U
I
aK
ϕ
K
D
б)
ϕ
g
K
L
I
LK
I
aK
I
a
b
K
g
а)
~U
Рис. 2.2. Эквивалентная схема замещения исследуемой цепи
Так как реактивные составляющие токов параллельных ветвей за- висят только от реактивных проводимостей и напряжения на зажимах цепи, то может оказаться, что ток в неразветвленной части цепи будет значительно меньше каждого из токов параллельных ветвей. Если же активные сопротивления ветвей равны нулю, то ток в неразветвленной части цепи равен нулю. Это значит, притока энергии от источника нет, но в замкнутом контуре, образуемом индуктивностью и емкостью, проходит переменный ток, под действием которого происходит не- прерывное превращение энергии электрического поля, запасенной конденсатором, в энергию магнитного поля, запасаемому индуктивно- стью и наоборот. Явление резонанса токов используется для повышения коэффици- ента мощности (cosϕ) электрических установок. Если подключить ем- кость параллельно приемнику электрической энергии, то, в зависимо- сти от величины этой емкости, мы можем полностью или частично компенсировать реактивную составляющую тока приемника, а следо- вательно, улучшить cosϕ. Реальная катушка L, кроме индуктивной проводимости, обладает еще и активной. Поэтому полный ток, потребляемый катушкой из се- ти, равен геометрической сумме активного и индуктивного тока. На рис. 2.2а представлена эквивалентная схема замещения, где разделены активная и индуктивная проводимости катушки. Для этой схемы ток, проходящий в неразветвленной части цепи, будет равен: I& = I&a + I&K = I&a + I&aK + I&LK Такое преобразование позволяет экспериментально определить параметры катушки, построив векторную диаграмму (рис. 2.2б). O Ia A IaK C U L ϕ D g gK ϕK ~U Ia IaK ILK bK IK ILK I B а) б) Рис. 2.2. Эквивалентная схема замещения исследуемой цепи 12
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »