ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
69
0
0,5
1
1,5
2
2,5
3
3,5
4
4,5
5
0 1 2 3 4 5 6
lgRe
C
D
Рис. 5.5. Соотношение между коэффициентом лобового сопротивления и числом
Рейнольдса для сферических частиц.
Для сферической частицы величина Аравна ·d
2
/4, при этом уравнение
(5.5) переходит в следующее:
2 2
8
D
F
C
u d
(5.6)
Кривую, представленную на рис. 5.5, можно разбить на четыре участка,
каждый из которых характеризует особое явление, зависящее от вида
обтекания частицы потоком, поэтому для расчета коэффициента лобового
сопротивления на каждом участке можно использовать соответствующие
формулы.
Таблица 5.5
Формулы для расчета коэффициента лобового сопротивления
Диапазон изменения
чисел Рейнольдса
Формула Примечание
Re < 0,1
C
D
= 24/Re 1%
0,1< Re <1 C
D
= 24/Re*(1 + 3/16*Re)
3%; уравнение Осина
3< Re <400 C
D
= 24/Re + 4/Re
0,333
2%; уравнение
Клячко
0,5< Re <800 C
D
= 24/Re·(1+0,15·Re
0,687
) уравнение Шиллера и
Кауманна
1< Re <100 C
D
= 24/Re·(1+0,197·Re
0,63
+
0,0026·Re
1,38
)
уравнение Лэнгмюра и
Блодгета
При очень низких скоростях, т. е. при числах Рейнольдса порядка0,1,
поток перед и за частицей обладает симметрией (рис. 5.6а). Элементы среды,
набегающие на частицу, приобретают некоторое боковое ускорение,
действие сил инерции слишком слабо, чтобы вызвать запаздывание в
смыкании потока за частицей. Это область вязкого обтекания, или область
Nitro PDF Trial
www.nitropdf.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 67
- 68
- 69
- 70
- 71
- …
- следующая ›
- последняя »
