Теоретические основы технологических процессов охраны окружающей среды - 70 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Стокса. В этой области справедливо первое уравнение, приведенное в табл.

5.5.

Рис. 5.6. Стационарный поток вблизи сферической частицы

а- область вязкого течения; б - областьпереходного режима.

При числах Рейнольдса несколько больше0,1 возрастает запаздывание

при смыкании элементов среды позади частицы, и начинается образование

спутнойструи. Вначале при образовании спутной струи среда закручивается

с образованием стационарных вихревых колец (рис. 5.6б), причем размеры

вихревых колец растут при увеличении скорости частицы. Это переходная

область.

При числах Рейнольдса несколько более500, которое является верхним

пределом переходной зоны, вихревые кольца отрываются от тела и образуют

вытянутую спиральную струю, устойчивую до Re=1000, поэтому

коэффициент лобового сопротивления остается практически постоянным на

уровне0,380,5. Следовательно, сопротивление среды тоже приблизительно

постоянно и может быть найдено из уравнения

const

F C A



   , (5.7)

выведенного Ньютоном, который предположил, что коэффициент лобового

сопротивления равен единице. Обычно эту область называют областью

Ньютона.

При больших скоростях, в области Re=210

, пограничный слой потока

перед сферой становится неустойчивым, а при еще более высоких скоростях

разделительный круг переходит к задней стороне частицы, что приводит к

резкому уменьшению коэффициента лобового сопротивления от0,4 до0,1.

Конечная скорость, которой может обладать частица, - это скорость,

достигаемая при условии, что сопротивление среды становится равным

Nitro PDF Trial

www.nitropdf.com