ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
71
внешней силе, прилагаемой к частице. Если эта сила G, то из уравнения (5.5)
конечная скоростьu
t
равна
2
t
D
G
u
A C
. (5.8)
Для сферической частицы, движущейся в области вязкого обтекания,
уравнение(5.8) переходит в
3
t
G
u
d
. (5.9)
Если внешней силой, действующей на частицу, является сила
тяготения, то
2
( )
18
ч
t
d g
u
, (5.10)
где
ч
- плотность частицы.
В общем случае, за пределами области вязкого течения, при действии
на частицу силы тяжести
4 ( )
3
ч
t
D
d g
u
C
(5.11)
5.3.2. Сопротивление среды частицам, движущимся с ускорением
Когда на частицу в состоянии покоя действует сила, частица ускоряется до
тех пор, пока не достигнет конечной скорости. Если на частицу действует
постоянная сила, ускорение частицы максимально в первый момент и
уменьшается по мере того, как скорость частиц приближается к конечному
значению. Для того, чтобы частица двигалась с постоянным ускорением,
действующая на нее сила должна возрастать с увеличением скорости частицы.
Лобовое сопротивление, испытываемое частицей, движущейся с
ускорением, больше, чем частицей, движущейся с такой же, но
установившейся скоростью. В общих чертах, лобовое сопротивление R
A
,
испытываемое ускоряющей частицей в сопротивляющейся среде, задается
уравнением
R
A
= G – та, (5.12)
гдеG - внешняя сила, действующая на частицу; а- ускорение частицы
относительно среды; т- масса частицы.
На практике ускоренное движение частиц, очевидно, приобретает
большое значение при скоростях, превышающих скорости вязкого
ламинарного течения. В этом случае наиболее удовлетворительным является
метод использования модифицированного коэффициента лобового
сопротивленияC
DA
:
R
A
= C
DA
A
u
2
/2 (5.13)
Nitro PDF Trial
www.nitropdf.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 69
- 70
- 71
- 72
- 73
- …
- следующая ›
- последняя »
