Составители:
Рубрика:
35
ческом (при постоянной температуре) увеличении плотности газа в N
раз во столько же раз увеличивается число переносчиков импульса, каж-
дый из них проходит без столкновения в N раз меньшие расстояния – и
в целом перенос импульса не меняется.
Коэффициентом кинематической вязкости называется величина,
равная
η
ν=
ρ
.
Теплопроводность осуществляется при наличии разности темпера-
тур, поддерживаемой внешними источниками. Тогда молекулы газа в
разных местах его объема будут иметь различные средние кинетические
энергии. В этих условиях хаотическое тепловое движение молекул при-
ведет к направленному переносу энергии в форме теплоты. Молекулы,
перешедшие из нагретых частей объема газа в более холодные, в про-
цессе молекулярных соударений отдают часть своей средней кинетичес-
кой энергии окружающим молекулам.
При одномерной теплопроводности, когда температура газа зависит
только от одной координаты Т = Т(х), перенос энергии в форме теплоты
происходит вдоль оси ОХ, причем справедлив закон Фурье
с
d
T
q
K
dx
=−
,
где q
с
–
удельный тепловой поток (физическая величина, численно рав-
ная энергии, передаваемой в форме теплоты за единицу времени через
плоскую поверхность единичной площади, расположенную перпенди-
кулярно к направлению переноса энергии); К – коэффициент тепло-
проводности.
Знак минус в законе Фурье указывает на то, что при теплопроводно-
сти энергия переносится в направлении убыли температуры.
Согласно кинетической теории газов, коэффициент теплопровод-
ности равен удельному тепловому потоку при градиенте температу-
ры dT/dx, равном единице
ср ср
1
3
V
Ku
С=ρ
,
где С
V
–
удельная теплоемкость газа в изохорном (при постоянном объе-
ме) процессе.
Поскольку
ср
1/
ρ
∼
, можно сделать вывод о независимости коэф-
фициента теплопроводности от плотности газа.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
