Физика полупроводниковых наноструктур. Борисенко С.И. - 89 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ние потока энергии прошедшей волны к потоку энергии падающей вол-
ны. Поэтому, чтобы его найти необходимо рассчитать напряженность
поля прошедшей волны
′′
=
′′
+
′′
+
′′
+
F F F F
B D G
по заданному значению
F падающей волны
*
.
С учетом формул Френеля [17] при нормальном падении света для
прошедших через резонатор когерентных волн получаем
ω
=
ω
′′
==
′′
c
dN
iexpFT
~
T
~
c
dN
iexpFT
~
FT
~
F
12A2B2B
,
,Fq
c
dN2
iexpFR
~
R
~
T
~
c
dN2
iexpFR
~
T
~
c
dN
iexpFR
~
T
~
c
dN
iexpFT
~
FT
~
F
BB212B12
C12C2D2D
′′
=
ω
=
ω
′
−=
ω
−=
ω
′′
==
′′
(6.15)
B
2
DG
FqFqF
′′
=
′′
=
′′
,
где
ii
R
~
1T
~
−=
,
( ) ( )
NN/NNR
~
iii
+−=
- коэффициенты прохождения и от-
ражения амплитуды электрического вектора, соответствующие раз-
личным зеркалам резонатора;
N n i
i i i
= + χ
- комплексные показатели
преломления;
ω
- частота света; d - толщина резонатора (см. рис.6.6).
Амплитуды отраженных волн отмечены одним штрихом, прошедших -
двумя, падающих- не отмечены. С учетом формул (6.15), для коэффи-
циента прохождения амплитуды, используя формулу для геометриче-
ской прогрессии, получаем
ω
−
ω
=
′′
=
′′
=
∑
∞
=
c
dN2
iexpR
~
R
~
1
c
dN
iexpT
~
T
~
q
F
F
F
F
T
~
21
21
0m
m
B
. (6.16)
*
Текст, выделенный курсивом, предназначен для углубленного изучения материала.
89
x
d
N
2
N
N
1
G
E
D
C
B
A
F'
F''
F
Рис. 6.6. Прохождение электромагнитной волны
через резонатор Фабри – Перо.

Страницы