ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
бодных
зарядов, то
X#
CTOD
= 0. Тогда
D,
AS
+
D,
AS = О (потоком через бо-
"2
1
ковую
поверхность цилиндра, ввиду малости
h,
можно пренебречь).
Перейдя к единой нормали к границе раздела Я (при этом
А„
=
А
, a
D
ln
=-D
l
),
получим
D
7n
-D
ln
т.е.
нормальная составляющая
2
~
1
"
вектора D при переходе не претерпевает изменения. Так как
Е
п
=——,
то
£
2
^2п
-
£
\Е\„,
т.е.
нормальные составляющие вектора
Ё
претер-
певают скачок.
>
Возьмем теперь на границе раздела 2
очень тонкий вытянутый вдоль границы кон- 1
тур и воспользуемся теоремой о циркуляции
вектора Ё:
=
U
ИЛИ
Ь
1Т
1
+
&
2т
1=0.
L 1 2
Перейдем к единому орту т границы раздела. Тогда
Е
1т
-Е
2т
,
т.е. тангенци-
альные составляющие вектора напряженности электрического поля не претер-
певают изменения.
Так как
D
T
=£8
0
Е
Т
, то
s
2
D
lr
=e
l
D
2T
.
Полученные соот-
ношения позволяют утверждать, что в общем случае линии полей векторов
Ё и D на границе раздела преломляются так, что
tg«i
l
Легко убедиться и в том, что при
е
г
>
e
v
DI
>
DI,
a E2 <
Е\.
Кроме того, линии
на границе претерпевают разрыв, что свидетельствует о возникновении
на границе раздела связанных зарядов.
23
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
