ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
соображений коэффициентов трения для носителей заряда. В качестве примера
рассмотрим электронную модель металлического проводника, предложенную
Друде. В этой модели ионы в узлах решетки полагаются неподвижными, т.е.
для них
а
+
=
оо,
а
значит,^
= 0.
Электроны, составляющие электронный газ,
уподобляемый идеальному газу, ускоряются полем
Ё
,
но при каждом столкно-
вении с ионом решетки полностью теряют свою энергию, а, следовательно, и
скорость дрейфа. Если средняя длина пробега электрона < Я >, то среднее вре-
-
мя пробега <
г>=
-
, где
v
0
=
—
—
- средняя скорость теплового
движе-
v
0
V лт
ния
электрона. (В силу малого значения скорости дрейфа
v
=
v
0
+ и
«
v
0
).
Тогда
средняя скорость дрейфа на длине пробега
2 2 2т
а плотность электронного тока
Отсюда
пе
2
< т >
- -
j
=
еп
<
и
>=
-
Е
=
сгЕ.
2 m
а-
пе
2
<т>
пе
1
<Л>
пе
1
2m
Напомним, что в модели Друде полагалось и
«
v
0
или
eEl
«
k
E
T.
Поэтому мо-
дель не состоятельна в области низких температур и при сильных электриче-
ских полях. Однако и при обычных условиях модель дает иную зависимость
а (Т) для металлов, чем это следует из опыта
(сг
~ 1 / Т).
39
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 38
- 39
- 40
- 41
- 42
- …
- следующая ›
- последняя »
