ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
1
Ѕ
0
T=0
T>0
E
~ kT
(
E)
µ
При температуре, равной абсолютному нулю, все частицы имеют одинако-
вую энергию, равную
µ
. С ростом температуры «хвост функции распре-
деления» растягивается и уровень
µ
соответствует вероятности заполне-
ния, равной
21
.
§ 3. Статистика Бозе – Эйнштейна
Эта статистика справедлива для частиц с целым спином – бозонов.
Для бозонов принцип Паули не выполняется. Они могут находиться в од-
ном состоянии в любом количестве и даже склонны все занять состояние с
наименьшей энергией. Поэтому статистический вес
i
- го состояния теперь
следует вычислять не как число сочетаний из
i
q
по
i
n
, а в виде
()
()
,
!1!
!1
1
−
−+
==
−+
i
ii
i
n
ng
ii
gn
ng
aCaW
i
ii
что справедливо для сочетаний с повторениями. Используя те же рассуж-
дения, что и в предыдущем параграфе, получаем для функции распределе-
ния бозонов выражение
()
.
e
Ef
kT
E
1
1
−
=
−µ
(22.3)
Рис. 22.1. Распределение Ферми-Дирака
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
