Основы проектирования и эксплуатации оборудования при работе с делящимися материалами. Брус И.Д. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

17
ζ
погл
(см. рис. 1.5). Сечение деления
235
U быстрыми нейтронами равно
всего около 1.5 б. Изотоп урана
238
U, как упоминалось, делится быстры-
ми нейтронами с энергией >1 МэВ. Сечение деления
238
U быстрыми
нейтронами примерно в два раза меньше, чем для
235
U (см. рис1.6).
Энергия нейтронов, МэВ
Рис. 1.6. Зависимость сечения деления
235
U и
238
U быстрыми нейтронами от
их энергии
1.4 Деление изотопов урана 238U и 235U нейтронами
Процесс деления изотопов урана
238
U и
235
U под действием нейтро-
нов представляет особый интерес, т.к. они используются в качестве то-
плива в ядерных реакторах. Естественная смесь содержит 99.3% изото-
па урана
238
U и 0.7% изотопа
235
U.
При захвате ядром с массовым числом А нейтрона с кинетической
энергией Е
n
энергия возбуждения ядра А + 1 определяется соотношени-
ем:
Е* = В(n) + Е
n
А/(А+1) ~ В(n) + Е
n
,
,где В(n) - энергия отделения нейтрона в ядре А+1. Возможны два
случая:
1. Энергия отделения нейтрона больше барьера деления, т. е. В(n) >
Н.
2. Энергия отделения нейтрона меньше барьера деления, т.е. В(n) <
Н.
В первом случае деление возможно при захвате нейтронов любой
энергии. Во втором случае, для того чтобы произошло деление, нейтро-
ны должны иметь кинетическую энергию Е
n
> Н - В(n), т. е. существует
порог деления. Это соотношение между высотой барьера деления и
энергией отделения нейтрона приводит к различию в энергии нейтро-
нов, которые могут вызвать деление изотопов урана
238
U и
235
U.

Страницы