ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
Самопроизвольное деление ядер с Z
2
/А < 49, для которых высота
барьера Н не равна нулю, с точки зрения классической физики невоз-
можно. С точки зрения квантовой механики такое деление возможно в
результате прохождения через потенциальный барьер и носит название
спонтанного деления. Вероятность спонтанного деления растет с увели-
чением параметра делимости Z
2
/А, т.е. с уменьшением высоты барьера.
В целом период полураспада относительно спонтанного деления
уменьшается при переходе от менее тяжелых ядер к более тяжелым от
Т
1/2
> 10
21
лет для
232
Тh до 0.3 с для 260Кu. Вынужденное деление ядер
Z
2
/А < 49 может быть вызвано любыми частицами: фотонами, нейтро-
нами, протонами, дейтронами, α-частицами и т.д., если энергия, кото-
рую они вносят в ядро достаточна для преодоления барьера деления.
1.2 Энергия деления
При делении
235
U тепловыми нейтронами освобождается энергия
около 200 МэВ. Из них ~167 МэВ приходится на кинетическую энергию
осколков. Оставшаяся часть энергии распределяется между различными
частицами, возникающими в процессе деления и радиоактивного распа-
да осколков. Часть энергии деления уносится γ-квантами, испускающи-
мися возбужденными осколками сразу после вылета мгновенных ней-
тронов (так называемые мгновенные γ – лучи деления), а также γ-
квантами, возникающими в результате β
-
-распада осколков. Около 5%
энергии деления уносят антинейтрино, образующиеся при β
-
-распаде
осколков.
Энергия деления распределяется следующим образом:
Кинетическая энергия осколков
~167 МэВ
Энергия нейтронов деления
~5 МэВ
Энергия мгновенных γ-квантов
~7 МэВ
Энергия β-частиц продуктов деления
~8 МэВ
Энергия γ-излучения продуктов деления
~7 МэВ
Энергия антинейтрино продуктов деления
~10 МэВ
Всего
~200 МэВ
1.3 Деление атомных ядер нейтронами
Деление атомных ядер может быть вызвано различными частица-
ми, однако практически наиболее выгодно использовать для этой цели
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
