ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
16
нейтроны. Отсутствие кулоновского отталкивания позволяет нейтронам
со сколь угодно малой кинетической энергией приблизиться к ядру на
расстояние меньше радиуса действия ядерных сил. Захват ядром ней-
трона приводит к возбуждению ядра, и, если энергия возбуждения дос-
таточна, происходит деление. Величина сечения деления ζ
дел
всегда
меньше величины сечения захвата ζ
погл
, так как существуют другие ка-
налы распада возбужденных ядер (рис. 1.5.).
Энергия нейтронов, эВ
Рис.1.5. Зависимость сечения поглощения и сечения деления
235
U нейтронами
от их энергии
(верхняя линия - сечение захвата, нижняя - сечение деления). Пунктир - сечение
рассеяния нейтронов
Эффективное сечение деления ядер нейтронами может быть запи-
сано в виде:
äåë
äåë ï î ãë
î áù
Ã
Ã
где Г
дел
– вероятность деления ядра после захвата нейтрона, а Г
общее
–общая вероятность деления и распада без деления.
Наиболее существенными каналами распада помимо деления яв-
ляются испускание γ-квантов и нейтронов. Многие тяжелые ядра делят-
ся тепловыми нейтронами, при этом сечение деления достигает не-
скольких сотен барн.
Так, например, сечение деления
235
U тепловыми нейтронами равно
580 б. При увеличении энергии нейтронов сечение захвата ζ
захв
, а, сле-
довательно, и сечение деления ζ
дел
уменьшается, причем всегда ζ
дел
<
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
