Исследование магнитной индукции в железе баллистическим методом. Бугнина Г.А - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПетрГУ | Петрозаводск

Составители: 

Рубрика: 

МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ
Сущность баллистического метода измерения магнитной индук-ции
поля состоит в сравнении магнитного поля тороида с магнитным полем
нормальной катушки. При коммутации тока в намагни-чивающей обмотке
тороида изменяется магнитный поток через поперечное сечение тора. Под
действием изменяющегося магнитного потока возникает электродвижущая
сила взаимоиндукции в измерительной катушке. К
т
:
= - dψ /dt
в цепи гальванометра протечет кратковременный импульс тока:
I (t) = (t)/R - (L/R) dI(t)/dt ,
где (-L*dI(t)/dt) -электродвижущая сила самоиндукции, воз-никающая в
замкнутой цепи гальвано-метра при протека-
нии непостоянного во времени тока I(t),
L - коэффициент самоиндукции цепи гальва-
нометра,
R - сопротивление цепи гальванометра.
При протекании импульса тока рамка гальванометра повернется на
некоторый угол, а световой “зайчик” отклонится на число делений
α , про-
порциональное количеству электричества q, протекшего через рамку.
Можно сказать, что отклонение светового “зайчика” пропорционально в
конечном счете магнитной индукции поля в тороиде.
В самом деле: q =
о
∫
I(t)dt = -
о
∫
1
R
d
dt
dt -
о
∫
L
R
dI t
dt
()
dt =
1
R
(ψ
нач.
- ψ
кон
.
) +
L
R
(Iнач. - Iкон.) , (9)
где
τ - время протекания импульса тока,
I
нач
и I
кон
- токи в цепи гальванометра в моменты времени О и τ,
I
нач.
= I
кон.
= 0
18 
                  МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ

    Сущность баллистического метода измерения магнитной индук-ции
поля состоит в сравнении магнитного поля тороида с магнитным полем
нормальной катушки. При коммутации тока в намагни-чивающей обмотке
тороида изменяется магнитный поток через поперечное сечение тора. Под
действием изменяющегося магнитного потока возникает электродвижущая
сила взаимоиндукции в измерительной катушке. Кт:

                    = - dψ /dt
в цепи гальванометра протечет кратковременный импульс тока:

                 I (t) = (t)/R - (L/R) dI(t)/dt ,

   где (-L*dI(t)/dt) -электродвижущая сила самоиндукции, воз-никающая в
                               замкнутой цепи гальвано-метра при протека-
                               нии непостоянного во времени тока I(t),
                          L - коэффициент самоиндукции цепи гальва-
                             нометра,
                     R - сопротивление цепи гальванометра.

    При протекании импульса тока рамка гальванометра повернется на
некоторый угол, а световой “зайчик” отклонится на число делений α , про-
порциональное количеству электричества q, протекшего через рамку.
Можно сказать, что отклонение светового “зайчика” пропорционально в
конечном счете магнитной индукции поля в тороиде.

    В самом деле: q =    ∫
                         о
                             I(t)dt = -   ∫
                                          о
                                              1 d
                                              R dt
                                                   dt -   ∫
                                                          о
                                                              L dI (t )
                                                              R dt
                                                                        dt =


  1                   L
    (ψнач. - ψкон.) +   (Iнач. - Iкон.) ,                               (9)
  R                   R

   где τ - время протекания импульса тока,
   I нач и Iкон - токи в цепи гальванометра в моменты времени О и τ,
   Iнач. = Iкон. = 0


                                                                  18

Страницы