Исследование магнитной индукции в железе баллистическим методом. Бугнина Г.А - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПетрГУ | Петрозаводск

Составители: 

Рубрика: 

ψ
нач.
и ψ
кон.
- потокосцепления катушки К
т
до и после коммутации тока
в намагничивающей обмотке тороида. Они равны по вели-
чине, но противоположны по знаку.
Поэтому ψ
нач.
- ψ
кон.
= ψ
нач. =
2В
т
S
изм.
N
изм.т.
(10)
где В
т
- искомая магнитная индукция поля в торе,
S
изм
.
т
- площадь сечения тора (она же площадь одного
витка измерительной катушки
К
т
)
N
изм.т
. - число витков катушки К
т
Учитывая одновременно (8), (9) и (10) получим, что
α = 2S
изм.т.
N
изм.т.
В
т
/АR (11)
Как видно из (11), можно определить магнитную индукцию в тороиде
В
т
по величине отброса светового “зайчика”, зная постоянную гальвано-
метра А, сопротивление цепи гальванометра R и параметры измерительной
катушки тороида:
В
т
= αAR/(2S
изм.т
. N
изм. т
) (12)
Для определения постоянной гальванометра А, т.е. для гра-
дуирования баллистической установки, служит эталонное магнитное поле
нормальной катушки. Если произвести коммутацию тока в нор-мальной
катушке, то в ее измерительной обмотке Кн будут проис-ходить физиче-
ские процессы, аналогичные описанным выше. Отброс зайчика гальвано-
метра
β пропорционален теперь магнитной индукции поля Вн в нормаль-
ной катушке :
β = 2S
изм.н.
N
изм.
В
н
/АR (13)
Так как нормальная катушка очень длинная и сердечник в ней воз-душный,
то индукцию магнитного поля можно рассчитать так:
В
н
= μμ
о
In
н
= μ
o
In
н
(14)
где -μ
о
магнитная постоянная, равная 1,26 *10
-6
Гн/м,
μ - относительная магнитная проницаемость воздуха,близкая к 1,
n
н
- число витков на единице длины нормальной катушки, 
    ψнач. и ψкон. - потокосцепления катушки Кт до и после коммутации тока
                 в намагничивающей обмотке тороида. Они равны по вели-
                 чине, но противоположны по знаку.

Поэтому ψнач. - ψкон. = ψнач. = 2Вт Sизм. Nизм.т.      (10)

   где   Вт - искомая магнитная индукция поля в торе,
      Sизм.т - площадь сечения тора (она же площадь одного
               витка измерительной катушки Кт)
     Nизм.т. - число витков катушки Кт

Учитывая одновременно (8), (9) и (10) получим, что

         α = 2Sизм.т. Nизм.т.Вт/АR                   (11)

     Как видно из (11), можно определить магнитную индукцию в тороиде
 Вт по величине отброса светового “зайчика”, зная постоянную гальвано-
 метра А, сопротивление цепи гальванометра R и параметры измерительной
 катушки тороида:

          Вт = αAR/(2Sизм.т. Nизм. т)                (12)

     Для определения постоянной гальванометра А, т.е. для гра-
 дуирования баллистической установки, служит эталонное магнитное поле
 нормальной катушки. Если произвести коммутацию тока в нор-мальной
 катушке, то в ее измерительной обмотке Кн будут проис-ходить физиче-
 ские процессы, аналогичные описанным выше. Отброс зайчика гальвано-
 метра β пропорционален теперь магнитной индукции поля Вн в нормаль-
 ной катушке :

          β = 2Sизм.н. Nизм. Вн/АR                   (13)

 Так как нормальная катушка очень длинная и сердечник в ней воз-душный,
 то индукцию магнитного поля можно рассчитать так:

              Вн = μμоInн = μo Inн                    (14)

   где -μо магнитная постоянная, равная 1,26 *10-6 Гн/м,
     μ - относительная магнитная проницаемость воздуха,близкая к 1,
     nн - число витков на единице длины нормальной катушки,

Страницы