Исследование магнитной индукции в железе баллистическим методом. Бугнина Г.А - 20 стр.

    I - ток в ней
                                                           19


Объединяя (13) и (14), найдем АR:
             AR = 2Sизм.н.Nизм.н. μоInн/β                      (15)

    Подставляя произведение AR в (12), получим рабочую формулу для
определения магнитной индукции поля в тороиде:

Вт = [(μo Sизм.н. Nизм.н. nн I)/Sизм.т. Nизм.т. β] α = C * α     (16)

Примечания

1. При сравнительном баллистическом методе измерения индукций маг-
    нитных полей сопротивление цепи гальванометра должно оставаться
    неизменным при всех измерениях. Это достигается тем, что в цепь
    гальванометра всегда последовательно включены обе измерительные
    обмотки Кн и Кт (см.рис. 11).
2. Взаимное расположение тороида и нормальной катушки должно исклю-
    чать возможность взаимных индуктивных влияний.
3. При баллистических измерениях коммутация тока ведет к перемагничи-
    ванию ферромагнитного образца. При каждом пере-ключении тока на-
    правления векторов Н и В меняются на обратные. Поэтому при каждой
    коммутации вектор магнитной индукции описывает половину петли
    гистерезиса, и измеряемое значение В есть вершина такой частной пет-
    ли гистерезиса, (см.рис. 12). По мере роста магнитного поля размахи
    этих петель гистерезиса все увеличиваются. Соответственно этому ис-
    комая кривая зависимости В от Н представляет собой геометрическое
    место вершин частных петель гистерезиса.