Физическая оптика. Бугрова А.И - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

32
выбирают так, что n<n
0
. При этом в обоих случаях имеет место
отражение от оптически более плотной среды (для обеих волн
имеется скачок фазы на π). Отраженные волны ослабляют друг
друга, если разность их фаз равна π (разность хода равна λ/2).
Это условие выполняется при dn = λ/2 (т.е. d = λ/4n), причем
полное гашение достигается при равенстве амплитуд отраженных
волн, что обеспечивается при
nn=
0
. Так как чувствительность
человеческого глаза максимальна при λ=550 нм (зеленый свет),
оптика просветляется именно для этой длины волны. Но тогда
для фиолетовой и красной частей спектра коэффициент отраже-
ния отличен от нуля. Поэтому просветляющее покрытие имеет
пурпурный цвет.
Интерференционные зеркала и светофильтры. При n>n
0
пленка оптической толщины dn = λ
0
/4, нанесенная на стеклянную
поверхность, будет увеличивать коэффициент отражения. В этом
случае происходит увеличение фазы на π только для волны, от-
раженной от передней поверхности пленки, и обе отраженные
волны усилят друг друга, т.к. разность хода составит
λ/4+λ/4+λ/2=λ. Но добиться высоких коэффициентов отражения
(>30%) таким способом практически невозможно. Коэффициент
отражения можно значительно увеличить если использовать яв-
ление многолучевой интерференции. Для этого на стекло наносят
ряд пленок с одинаковой оптической толщиной (d
i
n
i
=λ
0
/4), но с
разными показателями преломления; между двумя слоями ди-
электрика с большим показателем преломления n
1
помещают
слой диэлектрика с малым показателем преломления n
2
(рис.2.14а). При выполнении условия n
1
>n
2
>n
0
все отраженные
волны синфазны и усиливают друг друга. В некоторой области
длин волн, близкой к λ
0
(λ
0
= 4n
1
d
1
=4n
2
d
2
), получаем пик коэффи-
циента отражения, причем ширина этого пика тем уже, чем
больше число слоев. При количестве слоев 11-13 достигается зна-
чение коэффициента отражения ∼99% в области длин волн ши-
риной Δλ∼10 нм. Такие многослойные покрытия используются
для создания лазерных зеркал, обладающих большим коэффици-
ентом отражения для фиксированной длины волны. 
                               32

выбирают так, что nn0
пленка оптической толщины dn = λ0/4, нанесенная на стеклянную
поверхность, будет увеличивать коэффициент отражения. В этом
случае происходит увеличение фазы на π только для волны, от-
раженной от передней поверхности пленки, и обе отраженные
волны усилят друг друга, т.к. разность хода составит
λ/4+λ/4+λ/2=λ. Но добиться высоких коэффициентов отражения
(>30%) таким способом практически невозможно. Коэффициент
отражения можно значительно увеличить если использовать яв-
ление многолучевой интерференции. Для этого на стекло наносят
ряд пленок с одинаковой оптической толщиной (dini=λ0/4), но с
разными показателями преломления; между двумя слоями ди-
электрика с большим показателем преломления n1 помещают
слой диэлектрика с малым показателем преломления n2
(рис.2.14а). При выполнении условия n1>n2>n0 все отраженные
волны синфазны и усиливают друг друга. В некоторой области
длин волн, близкой к λ0 (λ0 = 4n1d1=4n2d2), получаем пик коэффи-
циента отражения, причем ширина этого пика тем уже, чем
больше число слоев. При количестве слоев 11-13 достигается зна-
чение коэффициента отражения ∼99% в области длин волн ши-
риной Δλ∼10 нм. Такие многослойные покрытия используются
для создания лазерных зеркал, обладающих большим коэффици-
ентом отражения для фиксированной длины волны.

Страницы