Физическая оптика. Бугрова А.И - 53 стр.

                                 52

Решая его численными методами или графически, получим усло-
вие вторичных максимумов
       πb               πb                 πb
          sin ϕ ≅ 143
                   , π,    sin ϕ ≅ 2,46π ,    sin ϕ ≅ 3,47π , ...
       λ                λ                λ
или
                                     λ
                b sin ϕ ≅ (2m + 1)    , где m=±1,2,3,...   (3.32)
                                    2
     На рис.3.16 показан ход кривой Е0ϕ в зависимости от sinϕ.
     Учитывая, что интенсивность света пропорциональна квад-
рату амплитуды, получим
                                   ⎛π          ⎞
                              sin2 ⎜ b sin ϕ ⎟
                                   ⎝λ          ⎠
                     Iϕ = I 0                2
                                                 .         (3.33)
                                ⎛π         ⎞
                                ⎜ b sin ϕ ⎟
                                ⎝λ         ⎠

                                                    Iϕ
               Eϕ
                0




                             sin ϕ                          sin ρ

           Рис.3.16                          Рис.3.17
                                              Рис.3.16.
           Рис.3.15.

     Графики распределения амплитуды Е0ϕ и интенсивности Iϕ
в зависимости от sinϕ имеют вид, представленный на рисун-
ках.3.16 и 3.17.
     Так как I−ϕ=I+ϕ, то дифракционная картина симметрична от-
носительно центра линзы.
             3.7. Характерные области дифракции света
     Иногда встречается утверждение, что дифракция Фраунго-
фера отличается от дифракции Френеля тем, что в первом случае