Физическая оптика. Бугрова А.И - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

55
Пусть дифракци-
онная решетка освеща-
ется параллельным
пучком монохромати-
ческого света с длиной
волны
λ, падающим
нормально на нее. За
решеткой параллельно
ей располагается соби-
рающая линза L, а в ее
фокальной плоскости -
экран Э для наблюде-
ния дифракционной
картины (рис. 3.19).
Рассмотрим лучи, от-
клонившиеся в резуль-
тате дифракции от своего первоначального направления на угол
ϕ. Каждая щель является источником когерентных волн, которые
могут интерферировать друг с другом. Разность хода между дву-
мя лучами, вышедшими из точек, расположенных на одинаковом
расстоянии от краев двух соседних щелей, равна
Δ=dsinϕ, значит,
разность фаз между ними есть
δ = 2πΔ/λ.
Э
L
0
φ
0
ϕ
ϕ
bd
Рис.3.17.
Рис. 3.19
Таким образом, после решетки под углом
ϕ к нормали идут
N когерентных лучей, для которых разность фаз между лучом 1 и
лучами 2,3,...,
N равна δ,2δ,...,(N-1)δ. Так как все эти лучи падают
на линзу под одним углом
ϕ, то после прохождения линзы все
они сходятся в одной точке экрана О
ϕ
. Очевидно, что эта точка
видна из центра линзы под углом
ϕ. Интенсивность света в точке
О
ϕ
может быть найдена как результат интерференции N коге-
рентных лучей с регулярной разностью фаз между ними.
Тогда можно использовать формулу (2.32), из которой сле-
дует, что интенсивность света в точке О
ϕ
равна 
                                55

                                                  Пусть дифракци-
        b         d
                                             онная решетка освеща-
                ϕ
                                             ется     параллельным
                                             пучком монохромати-
          ϕ
                                             ческого света с длиной
                                             волны λ, падающим
                                             нормально на нее. За
                                        L    решеткой параллельно
                                             ей располагается соби-
                                             рающая линза L, а в ее
                                             фокальной плоскости -
                                        Э    экран Э для наблюде-
            0φ       0                       ния     дифракционной
                                             картины (рис. 3.19).
               Рис.3.17.
             Рис. 3.19                       Рассмотрим лучи, от-
                                             клонившиеся в резуль-
тате дифракции от своего первоначального направления на угол
ϕ. Каждая щель является источником когерентных волн, которые
могут интерферировать друг с другом. Разность хода между дву-
мя лучами, вышедшими из точек, расположенных на одинаковом
расстоянии от краев двух соседних щелей, равна Δ=dsinϕ, значит,
разность фаз между ними есть δ = 2πΔ/λ.
     Таким образом, после решетки под углом ϕ к нормали идут
N когерентных лучей, для которых разность фаз между лучом 1 и
лучами 2,3,...,N равна δ,2δ,...,(N-1)δ. Так как все эти лучи падают
на линзу под одним углом ϕ, то после прохождения линзы все
они сходятся в одной точке экрана Оϕ. Очевидно, что эта точка
видна из центра линзы под углом ϕ. Интенсивность света в точке
Оϕ может быть найдена как результат интерференции N коге-
рентных лучей с регулярной разностью фаз между ними.
     Тогда можно использовать формулу (2.32), из которой сле-
дует, что интенсивность света в точке Оϕ равна

Страницы