Физическая оптика. Бугрова А.И - 66 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

65
и естественного света. Условные обозначения для частично поля-
ризованного света приведены на рис.4.2г.
4.1.4.Эллиптическая и циркулярная (круговая)
поляризация света
Рассмотрим суперпозицию двух линейно поляризованных
волн одной и той же частоты, распространяющихся в одном и
том же направлении, плоскости колебаний вектора Е которых
взаимно перпендикулярны (рис. 4.3.)
E
E
z
t
E
t
kz
EEztE tkz
xx
yy
10
20
=
=
−
== −
( , ) cos( );
( , ) cos( )+
ω
ωδ
,
(4.1)
Исследуем пове-
дение суммарного
вектора
rr
r
EE= E
+
12
при фиксированном
значении координаты
(для простоты возь-
мем случай z=0). С
течением времени ко-
нец вектора
z
r
E
описы-
вает в плоскости XY
некоторую кривую. Найдем уравнение этой кривой при фиксиро-
ванных значениях разности фаз δ между волнами. Для этого в
(4.1) исключим явную зависимость от времени. Находя sin(ωt) и
cos(ωt) из уравнений (4.1) и подставляя их в тождество
sin
2
(ωt)+cos
2
(ωt)=1, находим
E
E
EE
EE
E
E
x
x
xy
xy
y
y
2
0
2
00
2
0
2
2
2
++=cos sinδ
δ
. (4.2)
Таким образом, при сложении двух линейно поляризованных
волн одинаковой частоты, колебания вектора
r
E
которых лежат во
взаимно перпендикулярных плоскостях, результирующая волна
имеет эллиптическую поляризацию. Волна называется эллипти-
чески поляризованной, если при фиксированном значении коор-
динаты z (координаты, вдоль которой волна распространяется)
Рис.4.3 
                                     65

и естественного света. Условные обозначения для частично поля-
ризованного света приведены на рис.4.2г.
         4.1.4.Эллиптическая и циркулярная (круговая)
                       поляризация света
      Рассмотрим суперпозицию двух линейно поляризованных
волн одной и той же частоты, распространяющихся в одном и
том же направлении, плоскости колебаний вектора Е которых
взаимно перпендикулярны (рис. 4.3.)
                     E1 = E x ( z, t ) = E0 x cos(ωt − kz);              (4.1)
                     E2 = E y ( z, t ) = E0 y cos(ωt − kz + δ) ,
                                                           Исследуем пове-
                  Рис.4.3
                                                      дение      суммарного
                                                                  r r       r
                                                      вектора     E = E1 + E2
                                                      при фиксированном
                                                      значении координаты
                                                      z (для простоты возь-
                                                      мем случай z=0). С
                                                      течением времени
                                                                    r      ко-
                                                      нец вектора E описы-
                                                      вает в плоскости XY
некоторую кривую. Найдем уравнение этой кривой при фиксиро-
ванных значениях разности фаз δ между волнами. Для этого в
(4.1) исключим явную зависимость от времени. Находя sin(ωt) и
cos(ωt) из уравнений (4.1) и подставляя их в тождество
sin2(ωt)+cos2(ωt)=1, находим
                     E x2 2 E x E y              E y2
                       2
                         +              cos δ + 2 = sin2 δ .             (4.2)
                     E x0 E x0 E y0              E y0
Таким образом, при сложении двух линейно                 r
                                                            поляризованных
волн одинаковой частоты, колебания вектора E которых лежат во
взаимно перпендикулярных плоскостях, результирующая волна
имеет эллиптическую поляризацию. Волна называется эллипти-
чески поляризованной, если при фиксированном значении коор-
динаты z (координаты, вдоль которой волна распространяется)

Страницы