Физическая оптика. Бугрова А.И - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

66
r
E
конец вектора в плоскости
с течением времени описы-
вает эллипс (рис.4.4).
X
Y
Z
E
x
y
Рассмотрим некоторые
частные случаи.
δ
π
π=± +
2
m
а) Пусть
, где
m=0,1,2,... В этом случае
(4.2) преобразуется в
E
E
E
E
x
x
y
y
2
0
2
2
0
2
1+=
,
(4.3)
r
Рис.4.4
т.е. оси эллипса, вдоль которого вращается конец вектора
E
, ори-
ентированы по осям X и Y.
Если амплитуды исходных волн равны между собой
(Е
х0
=Е
у0
), то уравнение (4.3) превращается в уравнение окружно-
сти. Это означает, что в любой момент времени конец вектора
r
E
в плоскости XY лежит на окружности. С течением времени, по-
скольку сами вектора
r
E
изменяются по гармоническому закону,
вектор
r
E
вращается по окружности с постоянной угловой скоро-
стью ω. Такая волна называется циркулярно поляризованной.
r
Можно изобразить положение вектора
E
в пространстве в
фиксированные моменты времени. Начало вектора
r
E
всегда ле-
жит на оси, совпадающей с направлением распространения све-
та, а конец - на винтовой линии, проведенной на поверхности
прямого эллиптического цилиндра, причем сам вектор всегда
перпендикулярен оси (рис.4.4).
б) При
δ уравнение (4.2) преобразуется в π=±2 m
E
E
E
E
x
x
y
y
00
0−=; (4.4)
в) при
δπ (4.2) преобразуется в π=± +2 m
E
E
E
E
x
x
y
y00
0+=
. (4.5) 
                              66
              r
конец вектора E в плоскости
                                   Y
с течением времени описы-                                    y
вает эллипс (рис.4.4).                   X                       E
       Рассмотрим некоторые                                           x
частные случаи.
                 π
а) Пусть δ = ± + πm, где
                 2
m=0,1,2,... В этом случае                                            Z
(4.2) преобразуется в
    E x2 E y2                                Рис.4.4
         +      = 1,
    E x20 E y20
                                                              (4.3)
                                                        r
т.е. оси эллипса, вдоль которого вращается конец вектораE,   ори-
ентированы по осям X и Y.
      Если амплитуды исходных волн равны между собой
(Ех0=Еу0), то уравнение (4.3) превращается в уравнение окружно-r
сти. Это означает, что в любой момент времени конец вектора E
в плоскости XY лежит rна окружности. С течением времени, по-
скольку r сами вектора E изменяются по гармоническому закону,
вектор E вращается по окружности с постоянной угловой скоро-
стью ω. Такая волна называется циркулярно поляризованной.
                                              r
      Можно изобразить положение вектора E в пространстве
                                                     r
                                                               в
фиксированные моменты времени. Начало вектора E всегда ле-
жит на оси, совпадающей с направлением распространения све-
та, а конец - на винтовой линии, проведенной на поверхности
прямого эллиптического цилиндра, причем сам вектор всегда
перпендикулярен оси (рис.4.4).
б) При δ = ±2πm уравнение (4.2) преобразуется в
                          Ex    Ey
                              −     = 0;                   (4.4)
                          E0 x E0 y
в) при δ = ± π + 2πm (4.2) преобразуется в
                          Ex    Ey
                              +     = 0.                   (4.5)
                          E0 x E0 y

Страницы