Физическая оптика. Бугрова А.И - 68 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

67
В случаях б) и в) конец
вектора
r
E
колеблется с час-
тотой ω вдоль прямых, гра-
фики которых представлены
на рис.4.5, т.е. результи-
рующая волна в этих случа-
ях будет линейно поляризо-
ванной. Таким образом, при
сложении двух линейно по-
ляризованных волн одина-
ковой частоты, колебания
вектора
Рис.4.5
r
E
которых лежат во взаимно перпендикулярных плоско-
стях, результирующая волна имеет эллиптическую, циркулярную
или линейную поляризацию. Источников эллиптически поляри-
зованных волн не существует. Такие волны могут быть получены
с помощью специальных оптических устройств, которые будут
рассмотрены ниже.
4.2. Поляризация света на границе двух сред.
Закон Брюстера
При отражении и преломлении света диэлектриком наблю-
дается явление изменения поляризации света. При этом поляри-
зация волн, отраженных и преломленных на границе раздела двух
сред, как правило, отличается от поляризации падающего света.
При угле падения, равным углу Брюстера, определяемым
соотношением
t
g
nnn
B
α
=
=
21 2 1
/
, (4.4)
отраженный свет полностью поляризован в плоскости, перпенди-
кулярной плоскости падения (n
21
-относительный, а n и n
1 2
- абсо-
лютные показатели преломления первой и второй среды соответ-
ственно). При этом преломленная волна оказывается частично
поляризованной преимущественно в плоскости падения (рис.
4.6.а). Из законов преломления (1.1) и Брюстера (4.4) следует, что 
                               67

                                       В случаях
                                           r
                                                 б) и в) конец
                                  вектора E колеблется с час-
                                  тотой ω вдоль прямых, гра-
                                  фики которых представлены
                                  на рис.4.5, т.е. результи-
                                  рующая волна в этих случа-
                                  ях будет линейно поляризо-
                                  ванной. Таким образом, при
                                  сложении двух линейно по-
                                  ляризованных волн одина-
              Рис.4.5             ковой частоты, колебания
         r
вектора E которых лежат во взаимно перпендикулярных плоско-
стях, результирующая волна имеет эллиптическую, циркулярную
или линейную поляризацию. Источников эллиптически поляри-
зованных волн не существует. Такие волны могут быть получены
с помощью специальных оптических устройств, которые будут
рассмотрены ниже.

         4.2. Поляризация света на границе двух сред.
                       Закон Брюстера

      При отражении и преломлении света диэлектриком наблю-
дается явление изменения поляризации света. При этом поляри-
зация волн, отраженных и преломленных на границе раздела двух
сред, как правило, отличается от поляризации падающего света.
      При угле падения, равным углу Брюстера, определяемым
соотношением
                         tgα B = n21 = n2 / n1,              (4.4)
отраженный свет полностью поляризован в плоскости, перпенди-
кулярной плоскости падения (n21-относительный, а n1 и n2 - абсо-
лютные показатели преломления первой и второй среды соответ-
ственно). При этом преломленная волна оказывается частично
поляризованной преимущественно в плоскости падения (рис.
4.6.а). Из законов преломления (1.1) и Брюстера (4.4) следует, что

Страницы