Составители:
37
d
k
d
u
гр
ω
==
v
.
С другой стороны, для свободного электрона (3.6) и (3.7) имеем:
m
k
m
p
E
k
22
2
2
=
==
===
ω
.
Тогда на основании последнего выражения скорость группы волн, или
скорость пакета, будет равна:
v==
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
=
m
k
m
k
dk
d
u
=
=
2
2
,
где
v - есть мгновенная скорость свободного электрона.
Таким образом, для простейшего случая свободного электрона можно
заключить, что групповая скорость волн де Бройля равна скорости движения
электрона (частицы). В этом смысле можно сказать, что волновая функция
для свободного электрона или волна де Бройля имеет наглядное физическое
истолкование. Поэтому с известным приближением движение свободного
электрона можно рассматривать
как движение группы (пакета) волн де
Бройля.
3.2.Энергетические уровни для электрона в атоме. Принцип Паули
При изучении поведения электронов в атоме было
установлено, что электроны могут находиться не на любых орбитах, а лишь на
разрешенных, или стационарных, орбитах, на которых они обладают вполне
определенными энергией и моментом импульса.
Положение этих орбит определяется из условия, согласно которому
энергия
электрона и момент его импульса могут принимать
лишь значения, кратные опреде
ленным постоянным величинам,
другими словами, квантуются.
Как показывает современная квантовая теория, состояние электрона в
атоме характеризуется четырьмя квантовыми числами:
п,l, j и m
j
. Главное
квантовое число
n принимает целые значения (n = 1, 2, 3, . . .) и определяет
энергию электрона на орбите.
Побочное квантовое число l принимает целые
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
