Составители:
79
составляет 5,09 эВ, а при удалении электрона из восьмиэлектронной
устойчивой оболочки этого же атома натрия вторичный потенциал
ионизации равен 46,5
эВ.
Рентгеновские спектры. Закон Мозли
Спектры рентгеновских лучей широко используются в настоящее время
для изучения структуры вещества. Спектр рентгеновских лучей,
испускаемых антикатодом, бомбардируемым быстрыми электронами,
представляет собой наложение сплошного и линейчатого спектров. Если
энергия электронов, испытывающих торможение на антикатоде, не
превышает определенной величины, характерной для вещества антикатода,
то возникающее излучение называется
тормозным. Оно имеет сплошной
спектр, который возникает в результате превращения кинетической энергии
электронов
mv
2
/2 при их торможении на антикатоде в энергию фотонов h
ν
.
Пусть вся кинетическая энергия электрона, приобретенная в
электрическом поле, переходит в излучение фотона:
λ
νϕ
c
hhe
m
===
2
2
v
.
Тогда коротковолновая граница сплошного спектра, т.е. критическая
длина волны может быть определена из следующего равенства:
ϕϕ
λ
34512,
e
hc
==
[ Å ] ,
где
ϕ
- ускоряющая разность потенциалов, выраженная в киловольтах.
Существенно отметить, что характер сплошного спектра не зависит от
природы антикатодов, а определяется только величиной ускоряющего
потенциала. Из последней формулы следует, что при
ϕ
=100 кВ получается
наиболее короткая длина волны в сплошном спектре
λ
=0,123 Ǻ.
Линейчатый спектр рентгеновского излучения получается в том случае,
когда энергия электронов равна или больше критической величины; обычно
это излучение называют
характеристическим, так как оно характеризует
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 78
- 79
- 80
- 81
- 82
- …
- следующая ›
- последняя »
