Термодинамика (Сборник рефератов). Черный А.А. - 22 стр.

       Второй постулат позволяет определить изменение температуры тела
по изменению, какого либо его параметра, на чем основано устройство раз-
личных термометров.

      1.3.1.ОБРАТИМЫЕ И НЕОБРАТИМЫЕ ПРОЦЕССЫ

       Процесс перехода системы из состояния 1 в 2 называется обратимым,
если возвращением этой системы в исходное состояние из 2 в 1 можно осу-
ществить без каких бы, то ни было изменений окружающих внешних телах.
       Процесс же перехода системы из состояния 1 в 2 называется необра-
тимым, если обратный переход системы из 2 в 1 нельзя осуществить без из-
менения в окружающих телах.
       Мерой необратимости процесса в замкнутой системе является изме-
нением новой функции состояния - энтропии, существование которой у рав-
новесной системы устанавливает первое положение второго начала о невоз-
можности вечного двигателя второго рода. Однозначность этой функции со-
стояния приводит к тому, что всякий необратимый процесс является нерав-
новесным.
       Из второго начала следует, что S является однозначной функцией
состояния. Это означает, что dQ/T для любого кругового равновесного про-
цесса равен нулю. Если бы это не выполнялось, т.е. если бы энтропия была
неоднозначной функцией состояния то, можно было бы осуществить вечный
двигатель второго рода.
       Положение о существовании у всякой термодинамической системы
новой однозначной функцией состояния энтропии S, которая при адиабат-
ных равновесных процессах не изменяется и составляет содержание второго
начала термодинамики для равновесных процессов.
       Математически второе начало термодинамики для равновесных про-
цессов записывается уравнением:

                dQ/T = dS   или    dQ = TdS       (1.3)

       Интегральным уравнением второго начала для равновесных круговых
процессов является равенство Клаузиуса :

                               dQ/T = 0       (1.4)

      Для неравновесного кругового процесса неравенство Клаузиуса имеет
следующий вид:

                              dQ/T < 0        (1.5)
      Теперь можно записать основное уравнение термодинамики для про-
стейшей системы находящейся под всесторонним давлением:
                       TdS = dU + pdV       (1.6)


                                   22