Составители:
Рубрика:
30
π
ωβ
=
′′
= lCLl
.
Тогда
и
1
)(
−
≅ llctg
ββ
lC
j
lCL
C
L
jZ
ВХ
′
−=
′′
′
′
−=
ω
ω
11
,
т.е. такую линию можно заменить сосредоточенной емкостью.
При длинах l=200-300 км, приближенно:
2
)(
1cos
2
l
l
β
β
−≅
ll
β
β
≅sin
и
)
2
(
2
2
2
)(
1
/
22
2
lC
llL
j
lCL
lCL
C
L
j
l
l
C
L
jZ
ВХ
′
−
′
=
′
′′
−
′
′
−=
−
′
′
−=
ω
ω
ω
ω
β
β
.
Последнее соотношение соответствует схеме замещения, принятой для линии в
методических указаниях к задаче №1 [1].
Полезно получить выражение для
в общем случае. Пологая =0,
и x = 0 в выражениях (1.3.13) и (1.3.14), с учетом (1.3.12) найдем:
ВХ
Z
и
Z
1
1
−=q
lchZlZsh
lshZlZch
Z
eq
eq
ZZ
В
В
В
l
l
ВВХ
γγ
γγ
γ
γ
+
+
=
−
+
−=
−
−
1
1
2
2
2
2
(1.3.26)
Для короткозамкнутой линии (Z=0):
ВХ
Z
=
lthZ
В
γ
(1.3.27)
Выражение (1.3.19) при подстановке (1.3.12) для
можно переписать в
виде
1
q
lsh
Z
Z
lch
ElU
B
и
γγ
+
=
1
)(
(1.3.28)
Для линии без потерь и
ии
LjZ
ω
=
из выражения (1.3.28) находим:
l
C
L
L
lch
ElU
и
β
ω
β
sin
1
)(
′
′
−
=
(1.3.29)
Введем обозначения
τ
==
′′
V
l
lCL
,
C
L
L
T
и
′
′
=
.
Тогда (1.3.29) может быть переписано в виде
ωτωωτ
sincos
1
)(
T
ElU
−
=
(1.3.30)
Рассматривая
ω
в полученном выражении как варьируемую величину,
можно найти корни уравнения
Tctg
ω
ω
τ
=
,
которые при заданных
τ
и T и будут определять резонансные частоты.
Заметим, что из (1.3.19), (1.3.20) и (1.3.23) вытекает независимость
коэффициента передачи от Z
. и
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
