Составители:
Рубрика:
Bи
Bи
ZZ
ZZ
q
+
−
=
1
и
B
B
ZZ
ZZ
q
+
−
=
2
(1.3.12)
Подставляя полученные для
и
A
B
выражения в уравнения (1.3.6) и (1.3.7),
получим для напряжения
и тока для схемы (рис.1.14), где x
отсчитывается от начала к концу линии, следующие окончательные выражения:
)(xU
)(xI
l
xlx
иB
B
eqq
eeeq
ZZ
EZ
xU
γ
γγγ
2
21
2
2
1
)(
)(
−
−−
−
+
+
=
, (1.3.13)
l
xlx
иB
eqq
eeeq
ZZ
E
xI
γ
γγγ
2
21
2
2
1
)(
)(
−
−−
−
−
+
−=
, (1.3.14)
причем в согласии с (1.3.12)
и являются коэффициентами отражения от
начала и конца линии.
1
q
2
q
При
, при
0
1
=−= qZZ
Bи
0
2
=
−
= qZZ
B
. При
∞
→Z
, что отвечает в пределе
разомкнутой на конце линии,
, а при
1
2
→q
0
=
Z
, т.е. для короткозамкнутой линии
. При .
1
2
−=q
10
1
−=−= qZ
и
Коэффициент
γ
, называемый коэффициентом распространения и
определяемый по (1.3.4), может быть представлен в виде
β
α
γ
j+=
, (1.3.15)
где
α
- коэффициент затухания,
β
- коэффициент фазы.
При
из (1.3.4) находим, что
0
//
== GR
0
=
α
, а
//
CL
ωβ
=
.
Если
, а , то
0
/
=G 0
/
≠R
CLj
C
L
R
L
R
jCLj
L
R
jCLjCLjCRjj
GG
′′
+
′
′
′
=
=
′
′
−
′′
≅
′
′
−
′′
=
′′
+
′′
=+=
=
′
=
′
ω
ω
ω
ω
ωωωβαγ
2
1
)
2
1(1)(
22
00
(1.3.16)
при условии, что
1≺≺
L
R
′
′
ω
.
В этом случае
C
L
R
′
′
′
=
2
1
α
и
CL
′′
=
ωβ
(1.3.17)
При
для Z
0
//
== GR
B
имеем формулу (1.3.9). Выражение для Z
B
при , но
, можно представить в следующем виде:
0
/
=G
0
/
≠R
)1()
2
1(1
β
α
ωωω
ω
j
C
L
L
R
j
C
L
L
R
j
C
L
C
L
C
R
j
Cj
LjR
Z
B
−
′
′
=
′
′
−
′
′
≅
′
′
−
′
′
=
′
′
+
′
′
−=
′
′
+
′
=
, (1.3.18)
где
α
и
β
определяются на основании (1.3.17).
Для разомкнутой на конце линии
1
2
=
q
, и из (1.3.13) находим:
l
l
Bи
B
eq
e
ZZ
EZ
lU
γ
γ
2
1
1
2
)(
−
−
−
+
=
, (1.3.19)
l
l
Bи
B
eq
e
ZZ
EZ
U
γ
γ
2
1
2
1
1
)0(
−
−
−
+
+
=
(1.3.20)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
