Изоляция и перенапряжения: Избранные главы письменных лекций. Цицикян Г.Н. - 28 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

формулу (2.4.23) переписываем в виде:
++=
Λ
...
2221
1)0,(
2
6
2
4
2
2
2
11
0
p
e
p
e
p
e
p
LUtU
ppp
τττ
τ
(2.4.24)
где
V
l
lCL ==
//
τ
, (2.4.25)
Vскорость распространения электромагнитной волны в линии без потерь.
Поэтому,
τ
- время, необходимое для того, чтобы волна напряжения в начале
линии длиной l достигла бы ее конца. Отсюда конечный результат для (2.4.24) с
использованием теоремы запаздывания можно записать в виде:
[]
{
}
...)6()6(2)4()4(2)2()2(21)0,(
1
0
++=
Λ
τττττττ
tuttuttuttUtU
, (2.4.26)
где u(t) функция Хевисайда. Учитывая, что
)(,
/
11
1
1
0
lLLLI
LL
L
UU
mmф
==
+
=
ω
для выражения (2.4.26) найдем:
[]
...)6()6(2)4()4(2)2()2(2)0,(
0
+
+
=
Λ
τ
τ
τ
τ
τ
τ
ω
tuttuttuttZIUtU
Bm
, (2.4.27)
где
/
/
C
L
Z
B
=
- волновое сопротивление линии.
Последнее выражение может служить обоснованием для так называемого
метода наложенного тока или метода противотока, с условием, что противоток
изменяется в соответствии с законом
tI
m
ω
.
Кривая, отвечающая (2.4.26) имеет вид пилообразных колебаний, которые
начинаются с
.
0
U
ПВН на выключателе есть разность напряжения со стороны источника и со
стороны линии.
Напряжение со стороны источника описывается выражением (2.4.3),
напряжение со стороны линии, выражением (2.4.27) и рис.2.16.
Так как, согласно рис.2.14
A
uuu
ИS
=
, то нетрудно построить график
результирующего напряжения на контактах выключателя.
Введем некоторые уточнения. Выражение для
γ
(2.4.8) запишем в виде
)
2
(
1
2
)
2
(
11
/
/
2
/
/
2
/
/
/
/
2
L
R
p
V
L
R
L
R
p
V
L
R
pp
V
+
+=+=
γ
,
где
//
1
CL
V =
, и, соответственно
l
γ
в виде
)()
2
(
/
/
δττ
+=+ p
L
R
p
, (2.4.28)
где
/
/
2L
R
=
δ
.
Учитывая, что
(
)
[
]
1
1111
)(
+=+
δδδ
pppp
, в соответствии с (2.4.23) и (2.4.28)
имеем:
{
11
0
1)0,(
=
δτ
UtU
л
+
)4()1(2)2()1(2)1(
)4(4)2(2
ττ
τδτδτδτδδ
tueetueee
ttt