Составители:
Рубрика:
6
fR
fR
R
+
=
1
1
2
. (11)
2. Световой поток через узкую щель шириной
D
x в плоскости (x,y) дается
интегралом
2
0
0
)(
),(
∆=
zw
w
xIzxJ
−
2
)(
2
exp
zw
x
dy
zw
y
∫
∞
∞−
−
2
)(
2
exp
=
=
∆
)(2
2
0
0
zw
w
xI
π
−
2
)(
2
exp
zw
x
=
=
()
2
0
0
0
1
2
wz
w
xI
πλ
π
+
∆
−
2
)(
2
exp
zw
x
, (12)
то есть описывается снова гауссовой функцией от координаты x. При
этом важно заметить, что J(x,z) зависит от x так же, как I(x,y,z) зависит
от
22
yx + .
3. Согласно выражению (12) максимальный световой поток через щель
при сканировании поперек луча достигается, когда щель находится на
оси пучка (x=0), и равен
J (0,z)=
()
2
0
0
0
1
2
wz
w
xI
πλ
π
+
∆
, (13)
а при сканировании вдоль пучка максимум достигается при
прохождении зондирующей точкой места перетяжки (z=0); тогда поток
через щель будет равен
J (0,0)=
00
2
I
xw
π
∆ . (14)
Поэтому место перетяжки можно найти, определив такое положение
зондирующей точки Z
1
, при котором регистрируемый сигнал
максимален. При этих измерениях щель должна все время находиться
на оси пучка; следовательно, после каждого положения зонда вдоль оси
z необходимо поперечным смещением пучка выставлять максимальное
(для этого z) значение сигнала.
