Составители:
Рубрика:
Спектроскопия 10
1
λ распространяется по направлениям
11
11
bb
λλ
θ−≤≤+θθ .
Пусть источник излучает с равными интенсивностями на длинах волн и .
Так как волны с длиной
, с учетом дифракции, распространяются по направлениям, в
основном сосредоточенным от
1
λ
2
λ
2
λ
2
2
b
λ
θ− до
2
2
b
λ
θ+ , то для разделения направлений
распространения волн с длинами и необходимо, чтобы
1
λ
2
λ
()
12
21
λλ
θθ
+
−>
2
bb
λ
≡ .
В этом случае наблюдаемые линии не будут накладываться друг на друга в фокальной
плоскости объектива зрительной трубы и будут полностью различимыми.
На рис. 5 показан случай, когда центр
линии сдвинут относительно
центра
θ
линии на величину
2
θ
2
λ
1 1
λ
21
b
λ
θθθ∆= − = . При этом главный максимум одной
линии попадает на первый минимум другой. Релей предложил условно считать такой
случай как раз тем критическим случаем, при котором линии еще различимы.
Рис. 5. Распределение интенсивности света для двух
спектральных линий с длинами волн и на пределе
разрешения по Рэлею
1
λ λ
2
Таким образом, две спектральные линии различимы по Релею, если их центры
отстоят друг от друга на угловом расстоянии не менее чем
b
λ
θ∆= , где λ - средняя
длина волны. Выражая через угловую дисперсию с помощью тождества θ∆
d
d
θ
θλ
λ
∆= ∆,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
