Составители:
Рубрика:
Спектроскопия 8
Рис. 4б. Симметричный ход лучей в призме
Следовательно,
21
ll
d
dbd
θ
λλ
−
=
dn
. (8)
Таким образом, если призму поместить между коллиматором и зрительной
трубой спектрогониометра, то согласно формуле (З) лучи, падающие на призму из
коллиматора под определенным углом отклоняются в призме на различные углы
, в зависимости от длины волны. В результате в фокальной плоскости объектива
зрительной трубы возникнут сдвинутые относительно друг друга изображения щели.
Каждое из них будет создано лучами одной длины волны и представляет собой
наблюдаемую спектральную линию для одной длины волны - аппаратную функцию.
i
()
θλ
Разрешающая сила призмы
Наблюдаемая спектральная линия имеет конечную ширину. Если входная щель
не слишком узка, ширина наблюдаемой линии, очевидно, совпадет с шириной
изображения ' щели. Пусть для длины волны ширина наблюдаемой линии равна
. Если источник излучает, кроме того, на длине волны
, для которой наблюдаемая
линия имеет ширину , то при достаточно близких значениях
и может
оказаться, что наблюдаемая линия отодвинута относительно линии на
величину, меньшую, чем
S
x
δ
S
1
λ
1 2
λ
2
x
δ
1
λ
2
λ
2
x
δ
1
x
δ
()
12
2
xxδδ+
. В этом случае обе линии перекроются и будут
неразличимыми.
Таким образом, существует предел разрешения
- такое минимальное
расстояние между длинами волн в спектре, при котором эти две волны можно еще
различить с помощью данного спектрального прибора. Возможность различать близкие
длины волн характеризуется величиной, называемой разрешающей силой.
Разрешающая сила спектрального прибора определяется формулой
n
λ∆
n
R
λ
λ
=
∆
, (9)
где
- минимальная разность длин волн, которые еще можно различить прибором;
n
λ∆
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
