Разведочная геофизика. Дмитриев А.Н. - 14 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТюмГНГУ | Тюмень

Составители: 

Рубрика: 

14
αϕ−λ+
π
ρ
=
∂
∂
−=
2sin2sin)1(1
1
r2
I
r
U
E
2
2
m
r
(1)
Отсюда кажущееся сопротивление при полевых наблюдениях вдоль оси r:
αϕλρπρ
2sin2sin)1(1//2
22
−+==
mk
IEr
(2)
Из (2) следует, что кажущееся сопротивление, полученное по
результатам измерений на поверхности анизотропной толщи, зависит не
только от параметров среды, но и от азимута установки и ее ориентировки
относительно главных тектонических элементов. Так, если установка
AMNB расположена вдоль простирания (φ=0), то согласно (2)
ρ
k
║
= ρ
m
,
а если установка вытянута вкрест простирания (φ=π/2), то
ρ
k
┴
=
αλρ
2sin)1(1/
2
−+
m
Таким образом, по результатам многоазимутных (круговых)
измерений на поверхности анизотропной толщи можно построить
полярную диаграмму кажущихся сопротивлений, которая будет иметь
форму эллипса, вытянутого своей большей осью вдоль простирания.
Причем кажущееся сопротивление ρ
k
║
, измеренное вдоль простирания,
равно среднему удельному сопротивлению, а кажущееся сопротивление
ρ
k
┴
, измеренное вкрест простирания, - меньше среднего. Поскольку для
истинных удельных сопротивлений имеется обратное соотношение, то
отмеченное несоответствие называют «парадоксом анизотропии».
Математически его можно представить так:
ρ
k
║
>ρ
k
┴
, тогда как ρ
l
< ρ
n
.
ПРЯМЫЕ И ОБРАТНЫЕ ЗАДАЧИ ЭЛЕКТРОРАЗВЕДКИ
ПЕРЕМЕННЫМ ТОКОМ
Существенной особенностью переменного электромагнитного поля,
возбужденного в земле, является наличие индуктивной составляющей, или
вторичного поля, которое возникает в земных слоях и рудных телах под
воздействием магнитной индукции. Вторичное поле складывается с
первичным и на поверхности земли или в скважине мы наблюдаем обычно
суммарный эффект, отражающий сложную картину взаимодействия двух
полей с объектом исследования – геологической средой. Отсюда вытекает
необходимость обратиться к уравнениям Максвелла, позволяющим
однозначно определить элементы электромагнитного поля в каждой точке
заданной модели среды и для любого момента времени t. Запишем
уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
,
ст
jt/DjHrot
r
r
r
r
+∂∂+=
t,/B-Erot ∂∂=
r
r

Страницы