Составители:
Рубрика:
104
трического поля ПАВ, однако учитывает влияние электрического
поля токов в соседних электродах на распределение J(z). С хорошей
точностью, вполне достаточной для большинства практических вы'
числений, можно пренебречь влиянием полей токов в соседних по'
лосках. Тогда относительная плотность тока в каждой полоске МПО
будет описываться выражением
−
≈
−−
1
()
() ,
()()
ck
k
kk
Cz z
Jz
za b z
(5.12)
где a
k
<z<b
k
; постоянная C
1
имеет размерность
⎡⎤
⎢⎥
⎣⎦
1
м
и определяется
амплитудой падающей на электрод ПАВ.
Подставляя функцию Грина (3.6, а) в (5.10), получим
±±
ϕκ=ξκ ±κ−
0
(, ) ( )exp[ ( )] ,
kEkE E ck
zjzzU
(5.13)
причем
±
ξκ =κ κ
2
ЭМ
() (),
kE kE
jJ [отн.ед.], (5.14)
где фурье'компонента поверхностного тока в электроде МПО
−
−κ
κ≈
−
∫
/4
1
22
/4
exp( )
() ,
(/4)
p
kE
p
zjzdz
JC
zp
[отн.ед.]. (5.15)
Центр полоски шириной p / 2 принят расположенным при z = 0, где p –
период МПО.
Следует подчеркнуть, что частото'зависимый параметр
±
ξκ()
kE
, по
существу, определяет вид частотной характеристики МПО.
Расчет по рекуррентным соотношениям (5.5) – (5.8) с учетом (5.9)
и (5.14) приводит к зависимостям для числа электродов, обеспечива'
ющих полную передачу энергии ПАВ из канала 1 в канал 2, вида,
приведенного на рис. 5.3. На рис. 5.3 частота
f
c
= V
ПАВ
/(2p) (5.16)
есть центральная частота полосы непропускания (режекции) МПО.
Частотные зависимости модулей коэффициентов передачи с входа
канала 1 на выходы канала 1 (S
12
) и канала 2 (S
14
) приведены на
рис. 5.4, причем
++
=
12 1
/,
N
SAA
++
=
14 1
/.
N
SBA
На практике наибольшее распространение получили два типа
МПО. Первый из них обеспечивает полную передачу мощности из
канала 1 в канал 2, а второй – осуществляет деление мощности меж'
ду каналами на две равные части.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 102
- 103
- 104
- 105
- 106
- …
- следующая ›
- последняя »
