Физико-химические основы литейного производства. Дурина Т.А. - 14 стр.

     На рис..1 условно изображены энергетические потоки между
выделенной термодинамической системой и окружающими телами.
Величина Q > 0, если тепловой поток направлен в сторону
термодинамической системы. Величина A > 0, если система совершает
положительную работу над окружающими телами.




Рисунок 1.
Обмен энергией между термодинамической системой и окружающими
телами в результате теплообмена и совершаемой работы.


     Если система обменивается теплом с окружающими телами и
совершает работу (положительную или отрицательную), то изменяется
состояние системы, то есть изменяются ее макроскопические параметры
(температура, давление, объем). Так как внутренняя энергия U однозначно
определяется макроскопическими параметрами, характеризующими
состояние системы, то отсюда следует, что процессы теплообмена и
совершения работы сопровождаются изменением ∆U внутренней энергии
системы.
     Первый закон термодинамики является обобщением закона
сохранения и превращения энергии для термодинамической системы. Он
формулируется следующим образом:
     Изменение ∆U внутренней энергии неизолированной
термодинамической системы равно разности между количеством


                                                                      14