Основы проектирования машин. Дьяков И.Ф - 55 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

55
тельных противовеса
М
m (рис. 2.42), соединенных с зубчатыми колесами
«а» и «b». Колесо «а» жестко связано с кривошипом 1 и вращается с
угловой скоростью
1
, а равное ему колесо «b» вращается с той же
угловой скоростью
1
, но угловые координаты противовесов отличаются
на 180
0
, поэтому момент пары сил инерции от противовесов
М
m равен
М
М
u
М
u
hFM
.
Подбирая положение точки
E, можно обеспечить направление
М
u
M,
противоположное направлению
u
M, а массу противовесов
М
m
определяют из условия
u
M=
М
u
M.
2.6.4.3. Уравновешивание вращающихся масс (роторов)
Ротором в теории балансировки называется любое вращающееся тело.
В связи с появлением быстроходных машин возникла проблема
уравновешивания быстровращающихся деталей. Так, например, скорость
некоторых турбин, валов гироскопов, суперцентрифуг достигает
3÷50 тысяч об/мин и малейшее смещение центра масс с геометрической
оси вращения вызывает появление больших сил инерции, т. е.
вибрационных явлений в машине
и фундаменте.
Различают статическое уравновешивание (статическая балансировка)
вращающихся роторов и динамическое. Статическая балансировка
достигается тем, что центр тяжести вращающейся детали переводят в
неподвижную точку. Такое уравновешивание применяется для плоских
деталей, длина которых мала по сравнению с диаметром. Если такую
деталь заменить сосредоточенной массой
m, вращающейся относительно
неподвижного центра вращения (рис. 2.43, а), то можно записать
уравнение динамики:
0FFG
uA
,
где G – сила тяжести; F
A
–
реакция в опоре; F
u
– сила
инерции, равная
d
gg
G
amF
2
2n
Su
.
Здесь g – ускорение силы
тяжести;
G
d
дис-
баланс (
AS
l ), который
характеризует неуравнове-
шенность и направлен так
же, как сила инерции
F
u
.
Рис. 60
а б в
Рис. 2.43. Уравновешивание плоской
детали: а – исходная схема; б – план сил;
в – установка дисбаланса

Страницы