Вакуумно-плазменные процессы и технологии. Ефремов А.М - 103 стр.

разрядный промежуток имеет большую ёмкость, каналы искры ярко
светятся и производят впечатление широких полос. Это конденсиро-
ванный искровой разряд.
      Если между электродами находится какое-нибудь препятствие,
то искра пробивает его, образуя более или менее узкое отверстие. Ус-
тановлено, что температура газа в канале искры может возрастать до
очень больших значений (10000-12000 К). Образование областей вы-
сокого давления и их передвижение в газе носят взрывной характер и
сопровождаются звуковыми эффектами. Это может быть слабое по-
трескивание (при незначительных избыточных давлениях) или гром.
      Особым видом искрового разряда является скользящий разряд,
происходящий вдоль поверхности раздела какого-либо твёрдого ди-
электрика и газа вокруг металлического электрода (острия), касающе-
гося этой поверхности. Если в качестве диэлектрика использовать фо-
топластинку, то можно сделать эту картину видимой для глаза. Очер-
тания, получаемые при помощи искрового разряда на поверхности
диэлектрика, называют фигурами Лихтенберга. Фигуры Лихтенберга
могут служить для определения полярности разряда и для определе-
ния высокого напряжения, так как максимальное напряжение разряд-
ного импульса прямо пропорционально радиусу поверхности, кото-
рую занимает фигура. На этом принципе основаны приборы для из-
мерения очень высоких напряжений - клинодографы. Если расстояние
между электродами мало, то искровой разряд сопровождается разру-
шением анода - эрозией. Этот эффект используется для точечной
сварки и резки металлов.
      На основе многочисленных наблюдений над искровым разрядом
в 1940 году Мик и независимо от него Ретер выдвинули теорию ис-
крового разряда, которая получила название стримерной. Стример -
это область газа с высокой степенью ионизации, распространяющаяся
в направлении катода (положительный стример) или в направлении
анода (отрицательный стример). Стримерная теория представляет со-
бой теорию однолавинного пробоя. Согласно этой теории между
электродами проходит лавина электронов. После прохождения лави-
ны электроны попадают на анод, а положительные ионы, имея значи-
тельно меньшие скорости, образуют конусообразное ионизированное
пространство. Плотность ионов в этом пространстве недостаточна для
пробоя. Однако под действием фотоэлектронов возникают дополни-
тельные лавины. Эти лавины будут двигаться к стволу главной лави-
ны, если поле её пространственного заряда соизмеримо с приложен-
ным напряжением. Таким образом пространственный заряд непре-


                                103