ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Разложим электрическое поле каждой из волн на две составляющие. Одна
из которых лежит в плоскости падения, другая перпендикулярна к этой
плоскости. Обозначим их значками ┴ и ║ соответственно. Введем разложения
(см. рис.
2):
e
х
, e
у
, е
z
, - единичные векторы вдоль координатных осей;
e
1
,e
2
,e
3
- единичные векторы, лежащие в плоскости падения и
перпендикулярные соответственно к падающему, отраженному и
преломляющему лучу.
Учитывая непрерывность тангенциальных составляющих векторов Е и Н
(следствие макроскопических уравнений Максвелла) на границе раздела сред
получим для коэффициентов отражения и преломления
следующие выражения:
Используя отношение закон преломления ( φ и ψ углы падения и
преломления соответственно):
можно записать
Разложим электрическое поле каждой из волн на две составляющие. Одна
из которых лежит в плоскости падения, другая перпендикулярна к этой
плоскости. Обозначим их значками ┴ и ║ соответственно. Введем разложения
(см. рис. 2):
eх, eу, еz, - единичные векторы вдоль координатных осей;
e1,e2,e3 - единичные векторы, лежащие в плоскости падения и
перпендикулярные соответственно к падающему, отраженному и
преломляющему лучу.
Учитывая непрерывность тангенциальных составляющих векторов Е и Н
(следствие макроскопических уравнений Максвелла) на границе раздела сред
получим для коэффициентов отражения и преломления
следующие выражения:
Используя отношение закон преломления ( φ и ψ углы падения и
преломления соответственно):
можно записать
