Изучение поляризованного света полупроводникового лазера. Угол Брюстера. Закон Малюса. Ескин Н.И - 5 стр.

        Нетрудно проверить, что p┴+b┴ = p║+ b║ = 1, как и должно быть согласно

закону сохранения энергии.
        На рисунке 3 приведены теоретические кривые для коэффициентов
отражения видимого света от стекла (n=1,5). На рис.4 - для радиоволн при их
отражении от поверхности воды (n = √ε = 9), рис. 1.
        Отражение под углом Брюстера дает крайне простой способ получения
поляризованного света. В эксперименте (см. рис.1) при отражении лазерного
луча света от пластины под углом Брюстера составляющей Eу в отраженном

свете     не     будет.   Отраженный     свет    будет      линейно   поляризованным
перпендикулярно плоскости падения.
        Рассмотрим еще одну особенность поляризованного света, которая
проявляется в опыте (схема ясна из рис.5).
        Два поляроида поставлены друг за другом так, что их разрешенные
направления (оси OA1 и OA2) образуют некоторый угол α между собой [1].
Первый         поляроид   пропустит    свет,    электрический    вектор    Е0 которого

параллелен его оси ОА1. Обозначим через I0 интенсивность этого света.

Разложим E0 на вектор E║ параллельный оси ОА2 второго поляроида, и вектор

Е┴ перпендикулярный к ней (Е0 = E║ + Е┴). Составляющая Е┴ будет задержана

вторым      поляроидом.     Через оба     поляроида      (см.рис.5)   пройдет свет с

электрическим вектором E ≡ E║ длина которого Е = E0Cosa. Интенсивность

света, прошедшего через оба поляроида, будет
                                      I = I0Cos2a     (6)
        Это соотношение называется законом Малюса.
        В опыте излучение лазера прошедшее поляроид и анализатор, падает на
фотоприемное устройство. Сигнал на выходе фотоприемного устройства
пропорционален интенсивности световой волны и это позволяет проверить
зависимость интенсивности излучения на выходе анализатора от угла α между
разрешенными направлениями поляроидов.