Составители:
Рубрика:
35
Выделим объем жидкости длиной L, ограниченный сечениями 1 - 1, 2 - 2 и
стенками трубы. Согласно закона сохранения количества движения (Количе-
ство движения замкнутой системы в процессе ее движения не изменяется)
сумма проекций на ось потока всех сил, действующих на жидкость в процес-
се протекания ее через указанный объем, равна нулю.
В нашем случае, на
жидкость, находящуюся в
выделенном объеме, дей-
ствуют силы:
1) Сила давления на
плоскости сечений со
стороны окружающей
жидкости, равные произ-
ведению соответствую-
щего давления p на пло-
щадь сечения потока w.
2)Вес жидкости
G
.
3)Сила трения жидкости о стенки трубы, равная произведению напря-
жения силы трения жидкости о стенки τ
0
на смоченный периметр сечения χ и
на длину участка L, – L
χ
τ
0
.
Поэтому, можем записать:
0sin
021
=
χ
τ
−
−
α
+
LwpGwp .
Поскольку
L
w
g
G
ρ
=
,
L
zz
21
sin
−
=α , то после деления членов уравнения
на
L
w
g
ρ
и замены
α
sin
на его выражение получаем:
0
0
2211
=
ρ
χ
τ
−
ρ
−
−
+
ρ wgLg
p
L
zz
Lg
p
или, после некоторых преобразований:
ρ
+−
ρ
+
χ
=
ρ
τ
L
g
p
z
g
p
z
w
g
)()(
2
2
1
1
0
.
Величина
I
L
g
p
z
g
p
z
=
ρ
+−
ρ
+ )()(
2
2
1
1
Рис. 24.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 33
- 34
- 35
- 36
- 37
- …
- следующая ›
- последняя »
