Составители:
Рубрика:
9
ложное направление (сплошной отрезок со стрелкой). Указанный вектор R
можно разложить на два составляющих вектора: нормальный R
x
(перпенди-
кулярный к заштрихованной площадке) и касательный R
τ
к стенке.
Рис. 4.
Схема, иллюстрирующая свойства гидростатического давления:
а - первое свойство; б – второе свойство
Сила нормального давления R
n
вызывает в жидкости напряжения сжа-
тия. Этим напряжениям жидкость легко противостоит. Сила R
τ
действующая
на жидкость вдоль стенки, должна была бы вызвать в жидкости касательные
напряжения вдоль стенки и частицы должны были бы перемещаться вниз. Но
так как жидкость в резервуаре находится в состоянии покоя, то составляю-
щая R
τ
отсутствует. Отсюда можно сделать вывод первого свойства гидро-
статического давления.
Свойство 2. Гидростатическое давление в точке неизменно во всех
направлениях.
В жидкости, заполняющей резервуар, выделим элементарный кубик с
очень малыми сторонами
∆
x,
∆
y,
∆
z (рис. 4б). На каждую из боковых поверх-
ностей будет давить сила гидростатического давления, равная произведению
соответствующего давления р
x
, p
y
, p
z
на элементарные площади. Обозначим
вектора сил, действующие в положительном направлении (согласно указан-
ным координатам) как
'''
,,
zyx
PPP
, а вектора сил, действующие в обратном на-
правлении соответственно
"""
,,
zyx
PPP
. Поскольку кубик находится в равнове-
сии, то можно записать равенства:
,
,,
x
,
x
zypxyp ∆∆=∆∆
,
,,
y
,
y
zxpzxp ∆∆=∆∆
,
,,
z
,
z
xypzyxgxyp ∆∆=∆∆∆ρ+∆∆
где
ρ
– плотность жидкости.
Сократив полученные равенства, получим:
R
R
x
R
z
P
P
z
P
x
A
ϕ
Z
Y
X
P
’
x
P
”
x
P
”
y
P
’
y
P
’
z
P
”
z
∆
z
∆
x
∆
y
а)
б)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
