Составители:
Рубрика:
R, L, C. Резонанс токов
При изменении частоты приложенного к цепи напряжения изменяются
реактивные проводимости цепи, а следовательно, и многие другие
электрические величины, например токи в различных элементах цепи, угол
сдвига фаз ϕ. Зависимости этих (и некоторых других) величин от частоты
называются частотными характеристиками цепи.
На рис.3.14 показаны частотные характеристики тока и проводимостей
для цепи
с параллельным соединением R, L, C.
G, b,y I,
Lb
L
ω
=
1 I=U y
Cb
C
ω
=
22
)(
CL
bbGy −+=
cons
t
=
G
0 ω
0
ω
Рис.3.14
+
π
/2
G
bb
CL
−
=ϕ arctg
−
π
/2
При изменении частоты в широких пределах активная проводимость G
остается практически неизменной, индуктивная проводимость b
L
изменяется
обратно пропорционально частоте, а емкостная проводимость b
C
- прямо
пропорционально частоте. Полная проводимость y изменяется более сложным
образом. При частотах от 0 до ω
0
она имеет индуктивный характер и с
увеличением частоты уменьшается от ∞ до G. При частотах от ω
0
до ∞ она
имеет емкостной характер и с увеличением частоты увеличивается от G до ∞ .
При частоте ω
0
полная проводимость цепи y = G и достигает наименьшего
значения.
Ток цепи (при U=const) изменяется в соответствии с изменением y и при
частоте ω
0
достигает минимума.
Режим работы цепи, при котором b
L
= b
C
(а следовательно, и I
L
= I
C
) ,
называется резонансом токов, а частота ω
0
, при которой этот режим имеет
место, называется резонансной частотой. Векторная диаграмма цепи при
резонансе токов показана на рис.3.13,в.
Здесь действующие значения токов I
L
и I
C
равны между собой, а их
векторы ⎯I
L
и ⎯I
C
находятся в противофазе (угол сдвига фаз между ними
составляет 180°) и компенсируют друг друга. В результате весь ток цепи I равен
току в активной проводимости G. При этом угол сдвига фаз ϕ=0 и цепь ведет
себя как чисто активная, несмотря на то, что в ней имеются и индуктивность, и
емкость.
49
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
