Физические основы механики. Евстифеев В.В - 113 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

2
2
22
22
E
Ze
E
Ze
r
m
. (24)
Таким образом, задавая параметры
E
и
на бесконечности, ко-
гда -части
ца свободна, появляется возможность исследовать об-
ласть воздействия на таких малых расстояниях, на которых приме-
нимость модели частицы не установлена. И наоборот, находя из
опыта при разных
m
r
E
и
, можно установить форму функции
rE
p
,
если она неизвестна.
4.6.1. Движение спутников. Космические ско-
рости
При движении спутника по круговой орбите вокруг Земли цен-
тростремительная сила равна силе притяжения к Земле
2
3
2
r
mM
r
mv
, (1)
где – расстояние от цент
ра Земли до спутника; hRr
3
h – высота спутника над поверхностью Земли;
3
R – радиус Земли.
С другой стороны, без учета вращения Земли вокруг своей оси

2
3
3
hR
mM
mg
h
, (2)
где – у
скорение свободного падения на высоте h. Из формулы (2)
h
g

2
3
3
hR
M
g
h
. (3)
Формула (3) показывает зависимость ускорения свободного паде-
ния от высоты. В случае, когда
3
Rh
, 8,9
2
3
3
R
M
g м/с
2
.
Тогда из (1) скорость спутника будет р вна а
3I
gRv ) . (4
111
                                             2
                            Ze2    Ze 2 
                       rm               2 .                               (24)
                            2E     2E 
                                        
   Таким образом, задавая параметры E и  на бесконечности, ко-
гда  -частица свободна, появляется возможность исследовать об-
ласть воздействия на таких малых расстояниях, на которых приме-
нимость модели частицы не установлена. И наоборот, находя rm из
опыта при разных E и  , можно установить форму функции E p r  ,
если она неизвестна.
   4.6.1. Движение спутников. Космические ско-
   рости
   При движении спутника по круговой орбите вокруг Земли цен-
тростремительная сила равна силе притяжения к Земле
                            mv 2    mM 3
                                       ,                                       (1)
                             r       r2
где r  R3  h – расстояние от центра Земли до спутника;
   h – высота спутника над поверхностью Земли;
   R3 – радиус Земли.
   С другой стороны, без учета вращения Земли вокруг своей оси
                                           mM 3
                            mgh                    ,                           (2)
                                       R3  h 2
где gh – ускорение свободного падения на высоте h. Из формулы (2)
                                       M3
                           gh                  .                               (3)
                                    R3  h 2
   Формула (3) показывает зависимость ускорения свободного паде-
                                                         M3
ния от высоты. В случае, когда h  R3 , g                       9,8 м/с2.
                                                              2
                                                         R3

   Тогда из (1) скорость спутника будет равна vI  gR3 .                         (4)



                                     111

Страницы